Теория электромагнитного поля

1 Р -т а2 / / / / / \ ^ 1 /^1 \ \ т а 0 а X Рис. 1. Сечение электростатической системы „ т „ т „ xlnr^ А = — ; ^1 = ; ^1 = — ф 1 = 2кг1 Imr^ dvi 2к £ Здесь за точки нулевого электрического потенциала принята окружность с центром в точке а и радиусом ri = 1. В формулах приняты обозначения: ф1 - электрический потенциал; т - линейная плотность зарядов первой линии; Fi - напряженность электрического поля, созданного ей; ri - расстояние от точкир до линии. Для второй линии и точки вне нее имеем: „ т „ т „ d(p2 т1пг2 А = ; ^2 = ; ^2= Ф2 = Z. /-К ^ Z. 7 ^ 27Г/2 2718/2 ^^2 27Г £ Здесь за точки нулевого электрического потенциала принята окружность с центром в точке -а и радиусом Г2 = 1. 3. Выражения для проекций вектора напряженности электрического поля в пространстве между линиями в функции от координат х и у имеют следующий вид. Для первой линии и точки вне нее имеем: _ т(х-а)_ _ ту ^ 1V /^1 1 1; 2шг^ ' 2шг^ Для второй линии и точки вне нее имеем: ^ т{х + а)_ ту 2кег2 ' 2кег2 10