Современные методы защиты окружающей среды

6) ядро расщепляется (делится) на два «осколка» с близкими массами при одновременном освобождении нескольких нуклонов (нейтронов). Данный процесс характерен для тяжелых ядер. Ддерные реакции согласно балансу масс делятся на экзо- и эндотермические. При эндотермических реакциях масса покоя увеличивается, при экзотермических - уменьшается. Разница меж­ ду энергиями, соответствующими массам покоя до и после реак­ ций, равна тому количеству энергии, которое необходимо для ак­ тивации реакции деления тяжелых (ядерные реакции) или соеди­ нения легких (термоядерные или «водородные» реакции) ядер. Данная энергия активации необходима для преодоления сущест­ вующего потенциального барьера электростатического отталкива­ ния положительно заряженными частицами (кулоновские силы). Эта энергия поставляется бомбардирующей частицей, и в случае достаточности ее величины бомбардирующая частица приближает­ ся к ядру и начинают действовать специфические ядерные силы. Величина кулоновского потенциального барьера возрастает с увеличением заряда бомбардирующей частицы и заряда ядра- мишени. Следует напомнить, что нейтрон не имеет заряда и поэто­ му может реагировать с ядром без необходимости преодоления сил отталкивания (энергии активации). В соответствии со статической моделью Бора ядерные реак­ ции протекают в две последовательные стадии: 1) потеря бомбардирующей частицей кинетической энергии с образованием составного промежуточного ядра; 2) покидание ядра («испарение», диссоциация) частиц, ну­ клона или нескольких нуклонов. Величина энергии диссоциации равна около 8 МэВ на один нуклон. Ддро, образовавшееся в процессе реакции, может находиться или в основном стабильном состоянии, или, что случается чаще, в возбужденном состоянии: при переходе из возбужденного состоя­ ния в основное испускается в виде радиационного излучения энер­ гия, величина которой равна разности энергий этих двух состояний. 90