Современные методы защиты окружающей среды

Таким образом, закон электромагнитной индукции справед­ лив для ЭДС, а не для силы тока (не зависит от свойств проводни­ ков, в которых возникает ток индукции). Согласно правилу Ленца индукционный ток создает магнит­ ный поток Ф< О, значит: £ , = -АФ/А^. (8.29) Как известно, ЭДС индукции возникает или в неподвижном проводнике, находящемся в изменяющемся магнитном поле, или в проводнике, движущемся в неменяющемся магнитном поле. В обоих случаях возникает ЭДС, которая определяется соотноше­ нием (8.29), но происхождение ЭДС совершенно разное. В первом случае сущность явления электромагнитной ин­ дукции в неподвижном проводнике состоит не столько в появлении индукционного тока, сколько в возникновении электрического поля. Электрическое поле, возникающее в данном случае при изменении магнитного поля, имеет другую структуру, чем электростатиче­ ское. Линии напряженности данного электрического поля подобны линиям напряженности магнитного поля и представляют собой замкнутые линии, называемые вихревъш электрическим полем. Чем быстрее изменяется магнитная индукция, тем больше напряженность электрического поля. Направление силовых линий напряженности Е совпадает с направлением индукционного тока, а сила F, действующая со стороны вихревого электрического поля на заряд q, равна: F = qE. Но в отличие от стационарного электри­ ческого поля работа вихревого поля на замкнутом пути не равна нулю: работа вихревого электрического поля при перемещении единичного положительного заряда вдоль замкнутого неподвиж­ ного проводника численно равна ЭДС индукции в этом проводнике. Индукционные токи особенно большой величины достигают в массивных проводниках сплошного сечения ввиду их малого со­ противления. Это так называемые токи Фуко, приводящие к нагре­ 265