Современные методы защиты окружающей среды

Средний свободный пробег нейтронов можно вычислить по формуле: L=\IZN,<5 J, ( 3 . 7 ) где L - средний пробег, см; Д - число ядер атомов z-ro вида в 1 см ; О/ - сечение взаимодействия с ядрами атомов z-ro вида (см^). 3.3.1. Получение и замедление нейтронов Нейтроны возникают при бомбардировке легких элементов, например, бериллия, а-частицами. Распространенным источником нейтронов является смесь радия, полония или другого а-излучателя с бериллием. Энергия нейтронов, испускаемых таким источником, варьируется в пределах от 5 до 12 МэВ. Нейтроны также получают в ускорителях частиц - циклотронах или генераторах. В ускорите­ лях бериллий, литий или тяжелая вода (окись дейтерия) бомбарди­ руются ускоренными до высоких энергий протонами, дейтронами и т.д. Ускорители позволяют получить нейтроны строго опреде­ ленной энергии, т.е. их можно настроить так, что выходящие из них частицы будут моноэнергетическими, ибо энергия образую­ щихся нейтронов зависит от энергии бомбардирующих частиц (формула (3.2)). Моноэнергетические нейтроны также можно по­ лучить в так называемых фотоядерных реакциях типа (у, п). В этом случае элементы (чаще всего, бериллий или дейтерий) облучаются у-лучами; при этом нейтроны испускаются возбужденными ядрами. Важной характеристикой фотоядерных реакций является пороговая энергия у-излучения. Для бериллия она составляет 1,6 МэВ, для дейтерия - 2,23 МэВ. у-излучение с энергией ниже пороговой не мо­ жет создать нейтронов. Энергия, превышающая пороговую, пере­ дается в основном вылетевшему нейтрону, часть ее уносится ядром отдачи (см. формулу (3.6)). Наиболее мощным источником нейтронов является ядерный реактор. В реакторе мощностью 100 кВт в 1 секунду образуется 115