Современные методы защиты окружающей среды

невозможна, так как в этом случае к < \. Необходимо подчеркнуть, что для протекания реакции в стационарных реакторах к должен быть равен единице, так как уже при к = 1,01 может произойти спонтанный взрыв. Эффективное сечение захвата медленных нейтронов обратно пропорционально скорости нейтронов или корню квадратному из их энергии (закон 1/v). Иногда эффективное сечение превышает геометрические размеры ядра. Медленные нейтроны относительно долго находятся около атомного ядра, поэтому вероятность захвата нейтрона ядром ста­ новится больше и, соответственно, они более эффективны для инициирования ядерных реакций. Для медленных нейтронов ха­ рактерно упругое рассеяние на ядрах, потому что они обладают недостаточной энергией для преодоления потенциального барьера, препятствующего вылету а-частиц, протонов, и вызывают неупру­ гое рассеяние. Для медленных нейтронов наиболее характерны уп­ ругое рассеяние на ядрах (реакция типа («, п)) и радиационный за­ хват (реакция типа («, у)). Реакция («, у) приводит к образованию нового изотопа исходного вещества: + оп' + у, напри­ мер, 48Cd"' + оп' ^ 48Cd"^ + у. Иногда под воздействием медленных нейтронов на некото­ рых легких ядрах происходит захват нейтронов с испусканием за­ ряженных частиц - протонов и а-частиц: гНе^ + оп' i r f + ip'; 5В'° + оп^ ^ sLi' + гНе^ Когда энергия нейтронов достигает значений около 10 МэВ, происходит реакция типа («, 2п). Например, в результате реакции 92U''' + оп' ^ 92U'" + 2оП> образуется (З'активный изотоп 92U , претерпевающий распад по схеме: Тт237 . т. Т 237 , О 92U 93NP + -le . 113