Современные методы защиты окружающей среды

роговой энергии (порога) iinop в соответствии со следующим соот­ ношением: £ пор = [Мл1{Мл + Ма)] IQI, (3.4) где МА И Ма - массы соответственно ядра мишени и бомбар­ дирующей частицы; IQI - тепловой эффект реакции по абсолютной величине. Например, при реакции п) гНе^ сумма масс исходных частиц равна 4,025149, а продуктов реакции 4,025968. Тепловой эффект данной реакции Q = -0,763 МэВ < 0. В качестве второго примера эндотермической реакции можно привести ядерную реак­ цию, осуществленную Резерфордом (уравнение (3.3)) с приведени- ТЧ.т14,00751 , т т 4,00387 . г»17,00453 , тт1,00814 ем точных значении масс: JN + Не ^ U + Н Разность между двумя суммами масс составляет (14,00751 + + 4,00387) - (17,00453 + 1,00814) = 0,00129 ядерной единицы масс. Масса покоя увеличилась в процессе реакции, значит, реакция эн­ дотермическая. Для ее осуществления требуется затрата энергии 931 X 0,00129 = 1,20 МэВ (931 МэВ - ядерная единица массы). Однако этой энергии недостаточно, поскольку часть кинетической энергии бомбардирующей частицы передается продуктам реакции. Мини­ мальная энергия (в приведенном примере) равна 1,20 (17 + 1)14 = = 1,55 МэВ. Это является порогом реакции. Согласно статистической модели Бора при захвате бомбар­ дирующей частицы ядром она образует с последним составное яд­ ро, аналогичное активированному комплексу химической кинети­ ки. Составное ядро находится в сильно возбужденном состоянии и, просуществовав в среднем около1 0 с , переходит в нормальное состояние, испуская частицу или у-квант, причем этот процесс перехода не зависит от способа образования составного ядра, т.е. ядерные реакции протекают в два последовательных этапа: 1) по­ теря бомбардирующей частицей кинетической энергии с образова­ нием составного (промежуточного) ядра; 2) после большого числа 108