Гидродинамика
2 6 о ДВИЖЕНИИ ТВЕРДОГО ТЕЛА р ^ . Т т уру , пропадает, и у нас остается только второй и н т е г р а л * в котором можно положить: ^ cQS']ids = rA, г д е X — угол между г и Ох. Мы получаем: у" Vcos 0 tfs = шJ ' r^d\ = 2ш с^з, т' Фиг. 1. Фиг. 2. г д е da есть бесконечно малая площадь проекции контура ОтггЮ на плоскость xij. Так как эта площадь есть не что иное, к а к . площадь перпендикулярного сечения вихревой нити, п о л у ч е н ной с помощью проведения через все точки контура OmZO линий вихря, то можно сказать, что циркуляция скорости, гто бесконечно малому замкнутому контуру равна удвоеннол^г/ напряжению вихревой нити, построенной на этомконт.]с//:>е, Переходим к определению циркуляции скорости по к о н е ч ному контуру, обращаемому в точку. Мы будем н а з ы в а т ь » таким образом контур, который может быть обращен в т о ч к у посредством непрерывного изменения, не выходя из a sHAKo i S массы. Через такой контур всегда можно провести пове £ >зс- ность, которая вся будет лежать в жидкости. В о о б р а з и м (фиг. 2), что такая поверхность проведена через данный н а м ^ Из фиг. 1 видно, что 01 = г, ln = LN=rd\ и нз треугольника Z-TVAcT что LN — cos ds. Фиг. 1 заменена аналогичной, но более наглядной ф и гурой из „Лекций по гидродинамике" Н. Е. Жуковского. Прим. ред.
Made with FlippingBook
RkJQdWJsaXNoZXIy MTY0OTYy