Теория электромагнитного поля

3^; , Р ' V 1 ( ^ \^2 1 f \ ^ 1 ai / \ / ^ 1 \ ! 7 f 1 о V " f ^ 0 b\a^^ \ Cq i У 1 / X Рис. 4.15. Два заряженных толстых провода и эквивалентные заряженные линии (электрические оси) поверхностях проводов, обращенных к оси z, зарядов больше, а на поверхно­ стях, удаленных от оси z - меньше. Поверхности проводников являются эквипотенциалями. Поэтому можно заменить толстые провода заряженными линиями (электрическими осями про­ водов), расположенными параллельно оси z на расстоянии а от нее согласно ра­ венству a = ^jCQ-r . Картина силовых линий и эквипотенциалей совпадает с показанной на рис. 4.14. Однако внутри проводов потенциалы постоянны, а силовых линий нет. Точка b на оси х имеет абсциссу Ь = C q -г. Следовательно, потенциалы правого и левого проводов имеют значения Ф+= ^ 1 п а+ C q -г 27Г8 а - С а + Г 27Г8 г ф- Т , <2 - Сп + г -In 27Г8 a+CQ-r 27Г8 г Емкость между проводами, приходяш,аяся на 1 м длины, или удельная ем­ кость определяется формулой Т 7Г8 С Ф+-Ф- 1п Со+л]Со-г^ 87