Теория электромагнитного поля

Для парамагнетиков О <% « 1, > (^о- Для диамагнетиков % < 0 , < |^о- Магнитотвердый материал при работе на прямой возврата имеет уравне­ ние: В = где В^ - остаточная магнитная индукция согласно линеаризованной линии воз­ врата; - реверсивная магнитная проницаемость; Н - напряженность магнит­ ного поля постоянного магнита. Отметим, что постоянный магнит является ис­ точником магнитного поля при //< 0. На рис. 3.1 показана кривая размагничивания и прямая возврата. S I — а Br / С В? / -Не о н Рис. 3.1. Кривые размагничивания и возврата Для размагниченного материала рабочая точка находится в начале коорди­ нат. При увеличении напряженности магнитного поля Н рабочая точка описы­ вает начальную кривую намагничивания Оа и при достаточно большой напря­ женности выходит на предельную петлю гистерезиса. Если теперь уменьшать напряженность, то рабочая точка скользит по кривой размагничивания аЬ. 44