Теория электромагнитного поля

водов образуется плоскопараллельное поле, у которого силовые линии и экви­ потенциальные поверхности образуют ортогональную сетку. При малом зазоре трудно проводить замеры и обеспечить точное моделирование зазора. Если силовые линии вектора магнитной индукции принять за эквипотен­ циальные линии и наоборот, то получится точно такая же ортогональная сетка, но силовые линии и эквипотенциали поменяются местами. Результирующее инверсное геометрическое сопротивление будет обратно пропорционально на­ стоящему геометрическому сопротивлению, или инверсное геометрическое со­ противление равно настоящей геометрической проводимости. 5.7. Магнитное поле, созданное прямым проводником с током Рассмотрим бесконечный прямой провод, проходящий по оси z и прово­ дящий электрический ток /, А, направление которого совпадает с направлением оси Z. Охватим его окружностью, лежащей в плоскости х, у с центром в начале координат и с радиусом г. Согласно закону полного тока можно записать: I = 2кгН, откуда следуют выражения для напряженности магнитного поля //, магнитной индукции В и скалярного магнитного потенциала ф^: ' тт ^ Arctg 2ш 2кг 2к X 2к За линию нулевого магнитного потенциала = О принята положительная полуось X. Она же является линией разрыва потенциала на величину тока I при ее пересечении. Эквипотенциалями являются плоскости, проходящие через ось Z, а силовые линии представляют собой окружности с центрами на оси z и ле­ жащие в плоскостях, параллельных плоскости х, у. Направление векторов Н и В перпендикулярно радиусу, проведенному из начала координат в данную точку. На рис. 5.5 показано распределение напря­ женности и потенциала магнитного поля проводника с током в зависимости от радиуса. На рис. 5.6 приведены эквипотенциали и силовые линии при / = 16 А. 104