Спектральные приборы

25 порядке, получается вращением по часовой стрелке луча, зеркально отраженного от решетки. При данном угле  наибольшее возможное значение числа к удовлетворяет соотношению:  k  N - sin   1. При наклонном падении лучей на решетку (  0), количество наблюдаемых положительных и отрицательных порядков неодинаково. Дифференцируя (27) при постоянном угле падения  , получим значение угловой дисперсии дифракционной решетки: D d d kN      cos ' . (28) Меридиональное увеличение решетки определяется как: Г= cos cos '   = a / a ’ (29) и отсутствует в нулевом порядке, когда  ‘ = -  , и в автоколлимации. Как уже отмечалось, дифракционная решетка дает одновременно несколько спектров различных порядков. Для спектра каждого порядка имеется область длин волн, свободная от наложения других порядков. Разность  M -  m называют свободной областью дисперсии, это величина обратно пропорциональна порядку спектра, т. е.  M -  m =  m /  k  . (30) Подобно призме, дифракционная решетка вызывает искривление спектральных линий, которое приводит к тому, что прямая входная щель изображается в виде дуги параболы, обращенной выпуклостью в сторону коротковолновой части спектра. Радиус кривизны параболы в ее вершине равен     f k N 2 cos ' . (31) Кривизна спектральных линий возрастает с увеличением длины волны света и угла дифракции. При значительных углах дифракции она того же порядка, что и