Спектральные приборы

14  2 - относительное отверстие камерного объектива, L - яркость источника. Коэффициент пропорциональности    cos 4 2 2  Е Р (11) называют светосилой прибора по освещенности. Светосила численно равна освещенности монохроматического изображения щели при спектральной яркости излучения равной единице. Реальные оптические системы обладают аберрациями. Различные аберрации по-разному перераспределяют световую энергию в изображении щели, и аналитические выражения для функции е ( y,z ) в общем случае получить не удается. Считается, что распределение освещенности будет практически таким же, как и в случае безаберрационной системы, если b а  b’ 0 , где b а - аберрационное уширение изображения входной щели, вычисленное по формулам геометрической оптики. В соответствии с формулой (4) , b’ 0 пропорциональна длине волны света. Поэтому для одной и той же системы структура изображения щели может быть близка к дифракционной картине, если длина волны велика, и в тоже время распределение освещенности может быть вычислено на основании геометрической оптики, если длина волны мала. Поскольку в спектральных приборах аберрационное уширение обычно больше, чем b’ 0 , для нахождения АФ применяют численные методы, основанные на расчёте хода лучей с помощью ЭВМ. Если аберрации по высоте щели не велики по сравнению с самой высотой, используется предложенный Г.Г. Слюсаревым метод элементарных площадей: входной зрачок системы разбивают на большое число равновеликих элементов, для каждой точки щели рассчитывают ход N лучей через эти элементы, определяют координаты точек пересечения этих лучей с плоскостью изображения и вычисляют составляющие dy ’ поперечных аберраций в направлении дисперсии. В этой плоскости строят систему узких полос шириной  , перпендикулярных направлению дисперсии, подсчитывают количество е к лучей, попадающих в каждую из этих полос, т.е. лучей, для которых