Спектральные приборы

12 падает на коллиматорный объектив. После коллиматорного объектива параллельный пучок лучей попадает на диспергирующий элемент. После диспергирующего элемента параллельный пучок от каждой точки щели превращается в веер монохроматических параллельных пучков разных длин волн. Камерный объектив фокусирует на некоторой поверхности монохроматические изображения входной щели, совокупность которых образует спектр. Положение монохроматических изображений на фокальной поверхности определяется длиной волны излучения. Ширина каждого монохроматического пучка после прохождения через диспергирующее устройство в общем случае изменяется, и линейное увеличение оптической системы в направлении дисперсии и в направлении высоты щели различно и зависит от длины волны. Условимся принимать плоскость симметрии, перпендикулярную направлению входной щели, за меридиональную плоскость , а перпендикулярную ей плоскость, содержащую входную щель, за сагиттальную плоскость . Величину Г= а / а  называют меридиональным увеличением . Ширина изображения входной щели b : Г b f 2 b ’=  . (3) f 1 cos  В соответствии с критерием Рэлея для безаберрационной оптической системы две монохроматические бесконечно узкие линии могут быть разрешены, если расстояние между ними b’ 0 равно: b’ 0 =  f 2 / ( a ’ cos  ) . (4) Соответствующая этой величине ширина входной щели b 0 , определенная из соотношения (3), называется нормальной b 0 =  f 1 / a . (5) Пределом разрешения называется наименьшая разность длин волн  двух монохроматических линий, которые наблюдаются раздельно. Иногда предел разрешения выражают как наименьшее расстояние  у  в плоскости изображения между двумя различаемыми монохроматическими линиями.