Звук

л ккЦI я ВТОРАЯ.. 39 Таклы'ь образомъ я включай въ вибрац110 колеба1пя вибрирующаго тЬла впередъ и назадъ. Каждая волна, произведенная такими впбращями, толкаетъ барабанную норепонку сначала лнутрь, а sariJMT. парушу. Taidn onpefliaenifl впбрац1й и звуковыи> волпъ прпнпмаютъ въ Aiirain и Герман!п. Напротив!, во fpami,in принимается, что впбрац1я еостоптъ въ колебани! впбрцрующаго гЬла только въ одно^иъ направлети — шш вяередъ ндя назадъ. Поэтому франдузсгйя впбрадй! составляютъ только половину аигл1йск11хъ, и мн на этомъ оснопашп называемъ цхъ полувнбрад1ями. ВездЬ въ этпхъ лекц'шхъ, гдЬ употребляется слово впбрац1я (качан!е, колебан!о) безъ дальн'Ьйшаго обозначен1я его, оно озиачаеп^ полную впбрахщо. Въ течен!е времени, пужнаго каждой пзъ отпхъ звуковыхъ волпъ па прохо5кде1ие черезъ частичку воздуха, эта частичка совершаетъ одно ц'йлос колебаше п.лн впбрац!го. Въ одпиъ моментъ она отталкивается впередъ къ сгущен'по, между т'Ьмъ какъ въ сд'15ду10щ!п момсптъ она пдетъ назадъ къ разр'Ьжеи !10. Бремя, употребляемое частичкою на совершен'^ иолиой BndpaniH, есть такпмъ образомъ то время, которое нужно звуковой воли'Ь, чтобы пройтп ипередь па разстояи1е равное ея длпн'Ь. Предположпмъ, что длппа волпы 8 футовъ, а скорость звука въ воздух'Ь прн температур*!; нашей залы 1120 ф. вт. секунду; въ такомъ случа'!; во.11на пройдеп, разстоян1е равное ея длпп'Ь иъ VHO секунды; эта часть секунды п есть время, иузкное каждой воздушной частичк'Ь дли соверп1ен1я д'Ьлои ]!пбрад1п. Въ isos- дух'!: опредЬлепно!'! плотности п упругостн известная длина волт. ]!(5егда соотв'Уггствустъ оди­ наковой ]!Ысот'1! тона. Но предположпмъ, что плотность плн упругость ис одинаковы, что папр, звуковая волна отъ одного пзъ. пайшгь камертоновъ псреходптъ изъ холодиаго воздуха т , теплый: тогда происходит'!, у1и!лпчеи1с длппн волны безъ вснкаго пзм'Ьнеп'т иыеоты топа, потому что не произошло никакой перем'Ьны въ скорости, съ какою волаы доетигаютъ до аапшго уха. И наоборотъ прп одппако]!ой длин'Ь волш. высота тона могла бы быть выше li'j. тепломъ ]!03дух'Ь ч'1!мъ въ холодномъ, потому что волны могли бы быстр1',с сл'1;довать одна за другою. Въ атмосфер'Ь водорода, волны въ 8 футовъ длпны произвели бы тонъ почти на дШ) октавы вмяю, ч'1:мъ нъ'воздух-Ь, потому что всл'!!дст1ие большей скорости расиростра- 11ен1я число имцульсовъ, получаомыхъ въ данное время ухомъ, въ первом'ь случа1! было бы почти въ 4 раза больи1е, ч'Ьмъ во втором'ь. § 9. Оиред'Ьлен1е о к т а ны . Если я открою BM'fiCT'l! самый }!путренп!й и самый крапи1й рядъ oTiicpctiii nauieii (iiipeiii,i^ то будутъ ли они звучать вм'кт'Ь плн одпиъ иослф другого, r l i пзъ мопгь слуп1атоло)'1, кото­ рые пм'Ьютъ музыкальное ухо, сразу узиаютъ отпошоя!е между двумя звуками. Опп c^jasy ска- ясугь, что звузгъ, производимый рядомъ изъ 16 отверст!й, есть октава отиосите^иию звука, пронзводимаго рядомъ изъ 8 отвсрст1н. Но на каждую волну, производимую посл'1!Динмъ, первый пропз]юдптъ дв'Ь волпы. Этпмъ п доказывается, что термияъ „октава" физпческомъ смысл'Ь означаетъ тонъ, производимый числомъ ]!ибрад1й вдвое больпивгь иротивъ его осиов- иаго тона. Понноясая вибрации октавы на' 2, мы иолучаемъ октаву этой октавы ' и посред- стволъ дальн'ЬШяаго помноягаия этого рода получнмъ рядч. чисолъ, соотв^тствуюицьхъ ряду октавъ. Выходя наир. пзъ основного топа въ 100 вибраций, мы напит бы этпм'ь iioojrIv4,0Ba- тельннмъ И0м110жеи1емъ, что пятая высиши октава этого тона производится 3200 1и1брад1й, именно: 200 X 2 800 X 2 100 осцовиой тонъ X 2 200 первая октава 400 вторая октава X 2 . 800 третья октава 1000 четвертая октава X 2 3200 пятая октава