Звук

18 3 Б У к Ъ. рыя состоятъ изъ cryni;eiiifl п разр-Ьжен^я, должна увеличпБаться отъ теплоты, а также и отъ холода, которые разБпваются всл4дств1о ихъ собственнаго движен1я. Зд'Ьсь нужяо обратить ваше В1шмаи10 ва то, что разстоя1пе отъ а ' до о', па которое распространяется дв11жен]е въ то время, какъ а ДБПжется до а', можетъ быть гораздо больше, ч'Ьмъ пространство, проходимое въ то же время ca^[OIO частичкою. Дви­ жение а ' можетъ быть не больше маленькой части дюйма, между тЬмъ какъ разстояи1р,, на которое можетъ раопространпться двпжоп1С въ то время когда а ' соверпштъ своп небольшой путь, можетъ составлять п'Ьсколько футовъ п даже несколько аршпиъ. Если вамъ этотъ пунктъ каясетея не совершеппо ясныыъ, то вы его мало по ^raлy поймете потомъ. § 10. О т н оше и ! е между уд ' Ьльиымп т е п л о т а м и во з д у х а , выв е д с п и о о п 3 ъ с к о р о с т п 3 в у к а. Излояспвши этотъ предметъ, хотя п по полно, я просилъ бы васъ послФ.довать за мною въ отдадопную область физики, прпчемъ окаяштея, что отдалеп'ю пе есть недостатокъ связи. Предполоашмъ, что пзв-Ьстное количество воздуха при температур'15 О", заключенное въ нисколько пе расшпряющсися сосуд'Ь, повысилось въ температур'1! на 1о. Потомъ пусть то же самое количество воздуха, заключенное въ сооудъ, позволяющ"1й воздуху расширяться при nayplisanin. по гакъ однако, что давдеи1е на этотъ поздухъ остается нснзм'Лннымъ по время его pacnmpcHia, также будетъ [ювышено на Р . Количества теплоты, употребленный въ этпхъ двухъ случаяхъ, различны J). Одно количество иыражаетъ то, что пазывастея уд'Ьлыюй теплотой (теплоемкостью) воздуха ирп постояпномъ объсм'Ь, а другое количество есть удЬльиая теплота воздуха при иостояниомъ давлепп!. Прим-Ьронъ того, какимъ образомъ явления, повндимому не • ни'1;1ощ1я никакого отпоиши1я шеяеду собой, оказываются т'1;сио связанными между собою, молгетъ служить тотъ фактъ, что пйъ скоростей звука иъ воздух!;, вычпсленпой и опрсд'Ьяеииой паблюдешямп, мы мо5кемъ вывести отношен!е между двумя специфическими теплотами. Въ самомъ д1!.т1[!, если мы возвыеимъ въ квадратъ вычисленную и наблюденную скорости, п загЬмъ разд'Ьдимъ больш1й квадрать па мепьш!н, то получимъ отпо1иен!е, о кото- ромъ пдетъ р'Ьчь. Обозначивши уд'Ьльную теплоту при иостояшюмъ объем'Ь черезъ Gv, п удЬдьпую теплоту при иостояниомъ давлен!н черезъ Ср, и обозначивши загЬмъ вычи­ сленную Иыотономъ скорость черезъ У , а наблюденную скорость черозъ Р', Лапласъ дока- зплъ, что Gi_V^ Gv —y-^ Вводя въ ато уравнец!е величины V ir V' i i пронзводшп вычисление, мы папдемъ, что S - = l , 4 2 . Ov ^ Такпмъ образомъ, не зная уд'кыюй теплоты ни ирн воетоянномъ объем-!;, ип Tipu постояппомъ давлен!!!, Лапласъ пашелъ, что отиошен!с большей пзъ ппхъ къ меньшей есть 1,42. Изъ предшествующей формулы очевидно, что вычисленная скорость звука, помнолсенпая на квадратный корень этого oTHomenin, дастъ наблюденную скорость. Но съ определен!емъ этого огношен!я связывается однако нредполо5ксп!е, которое мы Д0Л5ЕНН разъяснить себ'!;. Предполагается, что теплота, развивающаяся при сжат1п, остается въ сгущенной части волны п производнтъ въ пей увеличен!е упругости; что пп мал'Ьйшая ') См. Тнпдаль. ТоЕлота, разсматриваомая какъ родъ ДБИЛСО 11: Я . Лекц1я V.