Техника сильных токов. Ч. 1 : Постоянный ток

— 87 — нндукц1и проводника. Этж токи, дирЕулиру10ш;1е въ метадл-Ь про­ водника и вызванные разностш электродвилсущихъ си1гь в ъ раз­ ных!) частяхъ иидуцируемаго металлическаго массива, достигаютъ обыкновенно значительной силы, такть как-ъ, по закону Ома, а г обыкновенно иа пути тока въ массив^ проводника очень мало. Так1е замкнутые въ сажомть мас- сив'Ь проводника токи называются токамгь Фуко^ или вихревыми то­ ками (н'Ъмецк. Wii'belstrome). Для иллюстрац1и такихъ тоЕовъ Фуко приведемъ устройство, фиг. 83. Въ ыеждузкел'Ьзномъ нростраиств'Ь подковообразиаго электромагнита М качается подв'Ьшепный въ С маят- никъ в ъ вид'Ь м'Ьдиаго сектора а b с d . Для пололссн1я, изображеинаго па фигур'Ь, силовыми 1м;агнитными лшйя- ыи пересекается только центръ сек­ тора а Ъ с с1, почему въ цинтр^. и индуктируется Э, Д. Сила вида е = В . 1. V . Вблизи лее реберъ а b я с d си- •лового потока М-.тъ и потому для краевъ сектора Оо = В . 1 .v = 0 . 1 . v = 0 . Такъ кажъ токи Фуко въ массив^. проводника (сектора) устанавливаются разностью Э. Д,, силт^ ии- дуцируемыхъ въ различныхъ частяхъ массива, то въ даннош. случаев при движерйи сектора сл'Лва направо вихревые токи Г>у- д;утъ циркулировать въ М'Ьди сектора по направлсиио стр'Ьлюкъ, нагр:Ьвая секторъ по закону Джауля. Электрическая работа, ко­ торая при ятомъ превратцастея въ тепло по формулой W t = . г . t, есть та мехашетеская работа, которую приходится затрачивать иа качан1е маятника въ поток'Ь электромагнита ЬГ. Тагсъ кагеъ при -V b М .Фиг. 83