Техника сильных токов. Ч. 1 : Постоянный ток

- 84 — Изъ формулы е = В. ]. V видно, что при в , 1 и V постолниыхъ (3 былго бы также постоян- нымъ, но въ практик-Ь обыкновепио приходится одну изъ вели- чииъ, входяп1;ихъ в-ь выражон1е е, д'Ьлать nepiofliraecKOio, отчего и е д'Ьлается такнсе пер1одит1бски изм'Ьшпощеюся величиною. Такъ особенно часто приходится считаться съ синусоидальными иидук- ' • I; — (<• [; - ""i 1-^- — t I, 1 > 1< ^ I » CL ^ - e ; u E = e ^ Фиг. So. тируемыми электродвинсуп],иш1 силами, такъ какъ для получешя индуктироваииыхъ токовъ обыкновенно приб'1зга10тъ кт> вращенш изв'Ьотной формы проводниЕов'ь въ одпородном'Ь магнитномъ ПОЛ'Ь. На фиг. 81 изображено подобное устройство. Рама а b с d изъ согнутаго проводпика вращаетсн вок1 )у.гъ оси 0 0 , нересЬкая ма- гпптны)[ лии1и потока N S. При paiHioirl3i)noi\rb вращеи1и рамы о Фиг. 81. a b e d , части рамы а Тз и с d пс!ресЛ;г{,а10Тъ машитиыя силовыя лин1и съ различною скоростью. Эта скорость достигаетъ своего макс101ума при перес'Ькаи1И рамою оси потока 0^ 0^ и равна въ этотъ момеитъ линейной скорости Брап];атольпаго движсп1я прово- довъ а Ъ и с d, и минимума—при норесЬкапш плоскости, перпен­ дикулярной къ оси Oj Oj, когда эта скорость равна нулю.