Техника сильных токов. Ч. 1 : Постоянный ток

— 81 — Блсн1я индуктируемой электродвижущей силы: представимъ себ'1з, что мы пом'Ьстилп СБОЮ правую рукз^ такъ, что магнитный по- токъ упирается (аллегоритюсю-!) намъ въ ладонь таиъ, какъ это нзобраясено на фиг. 75. Если мы будемъ индуктируемый провод- никъ двигать въ наиравленш большого пальца, то направлеше индуктированной .электродвшкущей силы будетъ совпадать съ на- правлешемъ вытянутыхъ нетырехъ пальцевъ. Индуктированная электродвизкущая сила т'^Ьтъбол'Ззе, тЬмъ бол'Ье факторы явлешя индукц1и, т.-е. интенсивность магнитнаго потока, характеризуемая магнитною индукц1е1о В, длина проводника 1, на которой происходитъ пересЬкатпе магнитных-ь силовыхъ линИ, и быстрота этого пересФкан1я, т.-с. слагаюн^ая скорости v движен1я индуктируемаго проводника въ мах'нитномъ ноток'Ь, взятая по нанравлешю перпендикулярному къ направлешю поля. Форму-иа индуктируемой электродвижущей силы пишется татсь: е=В. 1. V. Преобразуя полученную формулу и заы'Ьняя въ ней ско­ рость V черезъ t гдЬ Ij есть длина пути проходиыаго проводпикомъ 1 въ сантимет- рахъ, а t есть время въ sec., им'Ьемъ В. 1. L N е = 1 - — — t t ' гдЬ N есть общее число силовыхъ лишй, которое проводникъ, Д.ЛИП0Ю въ 1 сантиметровъ, пересЬкъ при своемъ пером'1зщет11и въ магнитномъ поток'Ь, перпендикулярно къ силовымъ лин1яыъ, па сантиметровъ. Чтобы при данной скорости v и данной магнитной иидукц!п В данпаго ыагиитнаго потока получить большую Э. Д. си.л:у (е=В. 1. v), обыкновенно приб-Ьгатотъ къ суммированпо Э. Д. силъ, иидуктируемыхъ въ рядЬ ироводниковъ. Проводники при этолъ соединяются мезкду собою такъ, что индуктируемыя Э. Д. силы вт> нихъ, слагаясь по первому закону Ки]рхгофа, даютъ E = S е, гдф е есть Э. Д. сила, индуцируемая въ одномъ изъ ировод­ никовъ. Пояспиыъ сказанное опытомъ фиг. 7(1 Такъ, им'Ьемъ магнит­ ный потокъ Na, возбз'ждаемый электромашитоигъ Э, въ меясдулсе- 0