Техника сильных токов. Ч. 1 : Постоянный ток

и н д у к ц i я. Если проводникъ движется въ магнитиом'ь поток'Ь такъ, что въ своемъ движенш пересЬкаетъ сиювыя магштныя л:ин1и, то въ такомъ проводник'Ь появляется Э. Д. сижа. Появлеше Э. Д. силы при таких-ь услов1яхъ называется явл:е- темъ ипдукцш, а Э. Д. сила въ прово'дник'Ь, подвергнутомъ иидук- ц1и, ипдуктироваппою 9. Д. силою. Если концы проводника, подвергаеиаго индукц1и соединить мезкду собою проводникоыъ, то въ замкнутой такилъ образомъ ц-Ьпи подь Д']&йств1емъ индукти­ рованной Э. Д. силы поб'Ьжитъ электрическ1й токъ, называемый индуктированнымъ токомъ. Такъ, пусть им'Ьется поле N —S фиг. 74, въ которомъ перем^Ьщается перпендикулярно къ направлен1ю по­ ля, положимъ, вверхъ проводник'ь а 1), перес'15кая силовыя лин1и, выходящ1я изъ N и идущая къ S. Въ этомъ случа'Ь, какъ мы уже упоминали, въ проводник'^ доллша появиться электродвиясу- 1цая сила, которая будетъ проявляться въ вид'Ь тока, если концы проводника а b соединены проволокою сс. Направлеше тока въ явлен1и индукции вполп'Ь точно опред'Ьляется наиравлен1емъ ыа- гнитнаго потока (принято считать магнитный потокъ направляю­ щимся отъ N къ S) и направлен1емъ движех-ия индуктируем аго проводника. Въ нашемъ прим'Ьр'Ь {фиг. 74), т.-е. въ случа'Ь дви- / / Фиг. 74.