Техника сильных токов. Ч. 1 : Постоянный ток

74 — Но поверхность охланедегйя проектируемаго ялектроиагнита при наы'Ьчеиныхъ разм'Ьрахъ равна О: 0 = 1500 квад. цент. пли на кааадый уатгь потери приходится поверхность охлаждешя 1500 что вполн'Ь достаточно для охлажден1я электромагнита при его прерывистой работ'Ь. Гиетерезиеъ. Выше было показано, что отношеше В д — Р- для даннаго ыатер1ала и даннаго насыщешя (данной величины Н) им'Ьетъ свое особое знач;ете. Казалось бы—какъ это видно изъ диаграммы фиг. 69, иа которой изобршкено изм'Ьнеше магнитной индукцш В для одной пробы 1кел'1>за ъъ зависимости OTII ИЗМ' Ь - неи1я И, а такъ же изъ д1атраммы фиг. 70, гдЬ нанесено изм'Ь- нен1е ;j. въ зависимости отъ Ы,-^что при Н, равномъ нулю, вели­ чина магнитной индукцш В также должна всегда равняться щшо, но это не всегда им'Ьетъ м'Ьсто. Практика показывает7->, что величина магнитной индукщи В, зависнтъ не только отъ того, въ какого напряжеи1я Н магнитномъ поток'Ь находится желЬзо вт> данный моментъ, но также и отъ того, какому магнитному напрязкенш И жел'Ьзо подверга.лось до разсматриваемаго нанш момента. Оказывается, что кривая, изобра­ женная на фиг. 69, справедаива только для перваго, д.ля даннаго лсел'Ьзнаго образца, наматиичен1я. Въ самомъ д-Ьл-Ь, если доведя (фиг. 69) В до 15.000 силовыхъ л;итй, начать уменьшать Ы, то кривая длл соотв'Ьтствующихъ значетй В пойдетъ по направле­ нно пунктирной линш. Этотъ оставшШся магнетизмъ въ вид'Ь изв'Ьстной магнитной индз'кцш Б при И, равномъ щшо, называется остаточнымь магнетиамомъ. Изм'Ьнивъ направлен1е паиагничивающаго потока, можно отри- цательньвш значен1ями — Н изгнать, уничтожить остаточный маг­ нетизмъ, доведя В до В = О. Если посл'Ь этого продолжать уси­ ливать напряжете намагничивающаго потока, давая бб.тьп11я зна-