Техника сильных токов. Ч. 1 : Постоянный ток

— 9 — ная станщя, на cxeirb не показанная, з'становила при noiiointi Э. Д. сшъ своихъ динамо-лашинъ указанное на схем1; стр-кгкапп двинсен1е токовъ, то, по второму закону Кирхгофа, для контура А . В. Е. Д. А . при указапныхъ на схем-Ь направлетяхъ токщгь и сопротивлешяхъ кабелей (г^, г^, п т. д.), можно написать 2е = 0 или • i|). Г(. ig. I'g i j . Въ этой cysorfe только вошло со знакоыъ плюсъ, Tai.-i, какъ только токъ ijj движется въ поло5кительпомъ нап1>авле1йи (по стр'Ьлк'Ь часовъ), ше остальные токи движутся въ ниира- BJienin противополоясномъ (противъ сщгЬлки часовъ). Для контура же В. С. F. Е. В. можно написать выражение 2 е = Овъ вид'Ь ^3 • ^ 8 Т • ^ 1 ^10 • ^'ю • ^'б ~ Нагр^ваше токомъ. Когда тоЕъ проходитъ по проводнику, онъ его нагр'Ьвастъ, а в ъ иныхъ случаяхъ даже раскаливаегь и плавитъ. Гаскалп1)ап1с угольной нити, пом'кценной въ безвоздушный стеклянный сосуд-ь, приы'Ьняется въ ц'Ьлякъ осв'Ьщешя, а пагр1;ван1с металлпческнх'ь проводниковъ, особенным'!, образомъ устроонныхъ, нер'Ьдко упо­ требляется в ъ ц'Ьляхъ отоплешя. Аигл1йск1й ученый Доюоуль (Joule) опред'ЬлплТ), въ какой аавп- симости находится нагр'Ьваше отъ того, черсзъ какое сопротив-'И'- Hie г проходитъ токъ, а также отъ того, какой сплы i токъ про- ходигь черезъ данное сопротивлеше. Онъ пашелъ, что тепло, выделяющееся отъ прохоясден1Я тока изв'Т^стной силы i черезъ сопротивлеше г, прямо пропори/юпальпо квадрату силы тока и прямо пропорцмпалтю сопртпивленгю, то есть что с = . г гд'Ь с оимволизируетъ количество тепла. Надо заметить, что с есть выражеше извштиаго эффекта, длительность котораго принята равною одной секундп. Въ самомъ д'Ьл'Ь, каждому ясно, что если проп5"скать через ь Н'Ькоторое сопротивлен1е г токъ силы i въ течение одного часа, то тепла отъ этого процесса въ окружающую проводпикъ ат510С({)ер\ выд'Ьлится въ 60 разъ больше, ч'Ьмъ въ томъ елуча'1(5, когда 51Ы