Курс прикладной механики

375 вращете въ C r o p oH y j обратную той, въ какую она вращалась бы, если бы в о д а переливалась изъ верхняго резервуара въ нижшй, проходя на п - у т и чрезъ криволинейные каналы колеса. При тдко&х-ь воззр'Ьн1и на центроб'Ьжный иасосъ, легко напи­ сать вс'Ь T-fe "ур £ 1внен1я, который должны служить кякъ для опре- дЬлеи1я р а б о - х ы движущей силы, такъ и всЬхъ обстоятельствъ Л'Ьйств1Я н а с о с а . Д'Ьйствите л ь н о , сохраняя для скоростей воды, для давлешй у о к р у ж н о с т е й колеса въ м'Ьстахъ, гд-Ь вода вступаетъ въ колесо и уходитъ и з - ъ него, и для рад1усовъ этихъ окружностей x-fe же обозиачешя, к а к ими мы пользовались въ теор1и тюрбинъ, и на­ зывая б у к в о ю Ть высоту всасыван1я, т. е. разстояше отъ уровня иижияго р е з е р в у а р а до горизонтальной оси колеса^ получимъ, по теорем'Ь Д , Бернулли, сл'Ьдующ^я уравнен1я абсолютнаго движения в о д ы отъ нижняго резервуара до оконечности подъ­ емной т р у б ы ; = ^ + ~ + + (а). Въу р а в н е н 1 я х ъ этихъ А представляетъ высоту, затраченную ^ I V' иа г н д р а в ли - ч е сюя сопротивлен1Я во всасывающей трубтЬ,А . ~ — высоту, з а т р а ч е н н у ю на так1я же сопротивлешя въ кожух'^ и въ н а г н е т а т е л ь н о й или подъемной труб'Ь, 1г — высоту, пр1обр'Ьтенную во время двр1>кен1я воды по каналамъ колеса и с—скорость исте- nenifl изъ о к . о н е ч н о с т и подъемной трубы. Необходимо еще зам'Ь- тить, что у р а в н е т я эти написаны въ предположена, что вода не и с пытыв а е т ' ъ удара ни при вход'Ь, ни при выход-Ь изъ колеса и что г и д р а в л и ч е сщя сопротивлен1я внутри каналовъ колеса, по причин-!? н е з н а ч и т е л ь н о й длины ихъ, невелики. У р а в н е н и е относительнаго движен1я по каналамъ колеса есть слЬдующее . ^ Услов1е , Ч.ТО н^;тъ удара при вступлеши въ колесо, приводитъ къ двумъ с-Л'Ьдующимъ уравнешямъ; и' = F + 1^" и V— V tang р (с) гд-Ь р е с т ь острый уголъ, подъ которымъ лопатка колеса пере- С'Ькаетъ в н у т р е н н ю ю окружность.