Курс прикладной механики

Ъ1Ъ Д1аметры всасывающей и нагнетательной трубъ 0пред'15ЛЯ10тъ такимъ образомъ, чтобы скорость движен1я въ нихъ воды было не бол-Ье удвоенной скорости поршня. Нососы простаго A-feftcTBiH даютъ прерывную струю, двой- наго ж е д'^йств1Я5 хотя даютъ и непрерывную струю, но истечен1е воды изъ оконечности нагнетательной трубы и въ этихъ насосяхъ не есть истечен1е равном-Ьрное, между т-^мъ встр-Ьчаются случаи, какъ наприм'Ьръ въ пожарныхъ насосахъ, когда требуется, чтобы скорость истечешя м-Ьнялась весьма мало. Въ такомъ случа^з необхо­ димо устраивать въ начал'Ь нагнетательной трубы воздушный котелъ такимъ образомъ, чтобы насосъ вливалъ воду въ этотъ котелъ и сжималъ запертый въ немъ воздухъ, а сей посл-Ьдшй дaвлeнieмъ своимъ гналъ бы воду въ нагнетательную трубу. Положимъ, что им'Ьемъ насосъ простаго д-Ьйств^я снабженный воздушнымъ котломъ. Пусть количество воздуха, запертаго въ котл-Ь таково, что воздухъ этотъ при ятмосферномъ дявлен1и занимаетъ объемъ W. (Температура этого воздуха предполагается равною температур-^ наружнаго воздуха). Пусть и U, будутъ объемы этого воздуха при начал-Ь и при конц-Ь пер1ода нагне- 'ган1Я (нисходящаго ДБИжен1я поршня). Понятно, что f7, будетъ наибольшее значен!е объема, а наименьшее. Если давлен1я этого воздуха, въ эти же мгновен1Я времени, когда поршень начинаетъ и оканчиваетъ свой ходъ, назовемъ чрезъ и р^, то получимъ уравнен1я: Т1Ж = РЛ=РЛ- Понятно, что истечен1е будетъ всего ближе къ равном-Ьрному, если половина нагнетаемаго объема, т. е. пом-Ьстится въ котл-Ь, и другая половина поступитъ, въ течен1е нагнеташя, въ подъемную трубу, но въ такомъ случа'Ь разность t/,— будетъ равна сл-Ьдовательно им-Ьемъ: U - U , = W r { j - - j ^ ) = ^ i i L (а). Понятно, что есть наибольшее давленге въ воздушномъ котл'Ь, а р^ — наименьшее, а такъ какъ скорость истечешя изъ оконечности нагнетательной или подъемной трубы м-^няется всл'Ьдств1е изм-Ьняемости этого давлен1я, то им-Ьемъ право принять Рг-Р'-^ р. +Р' = 2^0.