Курс прикладной механики

3 7 ^ Сл-Ьдовательно, высота всасывания, во всякомъ случа'Ь, должна быть меньше высоты ~ столба воды, изм-^ряющаго атмосферное давяен1е ' ( ю— метровъ). Для опред'Ьлен1я усил1я F двинсущаго поршень им-Ьемъ урав- неше; д з F+ р = Р + '• 11 +R . -(с) 4 4 гд-Ь Р есть собственный в-Ьсъ поршня и его штока, а R есть треше набивки о ст'Ьнки цилиндра. Опред-Ьляя изъ уравнен1я (а) величину р и внося въ уравнен1е (с), получимъ: F = ' f - (/г + , + Л' + ( J + 1)^~) +Р + -R . . . . ( I ) . Внося на м-Ьсто х наибольшее значен1е L, получим'ь выражипе для наибольшаго значен1я усилхя F растягива10ш;аг0 штоггь, зная, которое опред-Ьлимъ и разм-Ьры поперечиаго с'Ьчен1я этого штока такъ, чтобы онъ удовлетворялъ ycлoвiямъ прочности. Умножая ж е уравыеше ( i ) на //х и интегрируя въ пред'Ьлах'Ь отъ л:==о д о x~L, получимъ выражеи1е для работы движущаго усил1я въ течинс всасываи1я. Очевидно, что работа эта будетъ pamia L / Fdx = Д ^ L 4 L Л+ й+^Н-(^-Н1)^ +PL-\-RL. . . ( 2 ) . Теперь положимъ, что поршень идетъ внизт» нагнетая воду и что ему осталось пройти часть А' своего хода. B-fi" этомъ поло- женш теорема Д . Бернулли доставитъ уравиеи1е . . . ( d ) . Уравнение ж е равиом'Ьрнаго движен1я поршня, называя по прежнему движущее усил1е буквою F, будетъ; р АгЕ (с) 4 4 ^ ^ ^ или, исключая р помошыо уравнен1я (d), ^ [ я +^+ ~ 1 +А . -Р , .( 3 ) . Понятно, что А' --- есть высота затраченная на гидравличе- ск1я сопротивлен1Я въ нагнетательной труб-Ь. Принимая х—о, найдемъ наибольшее значен1е усил1я F сжи- мающаго штокъ порш:ня, по которому необходимо будетъ про-