Курс прикладной механики

3^9 Фиг. 240 представляетъ обыкновенный пожарный насосъ, состоящ1Й изъ соедргаен1Я двухъ нагнетательныхъ насосовъ А и А, установленныхъ внутри жел 'Ьзнаго бака aabb, наполняемаго водою изъ бочекъ; т и т суть всасывающ1е клапаны, а п и п нагнета­ тельные. Оба насоса нагнетаютъ воду въ воздушный котелъ 5 , изъ котораго она, чрезъ отверст1е р и поступаетъ въ рукавъ. PS есть рычагъ для приведен1я въ движен1е насосныхъ поршней. Перейдемъ теперь къ опред-Ьленш работы того усил1Я, которое движетъ поршень насоса. Дл я этого назовемъ буквою V среднюю скорость движешя поршня, буквою L — ходъ поршня и буквою D — его Д1аметръ. Зат -Ьмъ пусть будетъ Н —полная высота подъема воды, h — высота всасыван1я, т. е. разстояше отъ уровня воды нижняго резервуара до всасывающаго клапана,с — средняя скорость истечен1Я воды изъ оконечности подъемной трубы. Вм-Ьсто существующаго перем-Ьннаго движен1я поршня мы будемъ предполагать д в и ж е т е его равноы'Ьрнымъ. При такомъ предположен1и можно будетъ д вижеше воды считать установив­ шимся и прим'^нять, ДЛЯ опред'Ьлен1я обстоятельствъ средняго движен1я, теорему Дaнiилa Бернулли. Положимъ, что им'Ьемъ д-Ьло съ нагнетательнымъ насосомъ простаго д'Ьйств1я, и что мы разсматриваемъ пер1одъ всасыван1Я, когда поршень насоса ртдетъ вверхъ. Въ тотъ моментъ времени, когда поршень пройдетъ часть х своего хода, ypaBHenie Д . Бер­ нулли буде тъ : П Р , 7 , , , У < / ^ -т- = -f- -Ь + с Н- ж Н -г- А — (а) л Д ' ' ' ' 2^1- ' 20- ^ ' гд-Ь П есть атмосферное давлеше, р даБлен1е на поршень, е—вредное пространство и А • — высота теряющаяся на гидравличесюя сопротивлен1Я во всасывающей труб-Ь. Для того, чтобы вода сл-Ьдовала за поршнемъ не отд'^ляясь отъ его поверхности, н ужн о чтобы р было не мен-Ье давлен1Я на- сыщеннаго пара, toi4 ж е температуры какую им'Ьетъ вода, поэтому, им 'Ьемъ неравенство: П 7 f J , л - ^ - h - e - x (А -Ь О ^>^- Такъ какъ это неравенство д о лжн о иы-Ьть M- J SCTO при вся- комъ X, то принявъ x=L и з ъ него получимъ: ' . ( b ) . 24