Сопротивление материалов. Отдел 1 : Теоретический, Т. 7

Эшора жзгябающихъ моментовъ представится параболой (фиг. 65), такъ какъ уравнен1е момзнтовъ второй стзпенн относительно х. Наибольшее значение моментъ будетъ жм'Ьть посередине пролета. Y 2 Г" 8 Величину его въ этом:ъ сЬчеши найдемъ, полагая х • (90). Мшах Подставляя вместо р1—Q, получимъ: Q • 1 8 М: (91). Эпюра срЪзывающихъ силъ предста- гвщтт вится прямой, пересекающей ось балки nocftpeflnHi пролета, т. е. въ оЬчен1и, ^ г д 4 Мmax. Кривая изгиба будетъ, очевидно, симметрична v относительно середины балки. Каждая половина балки находится оовершенно въ такихъ же услов1яхъ, какъ ран'Ье разсмотрЬнная балка съ однимъ зад'Ьланнымъ концомъ. Бъ виду этого, стр'Ьлку прогиба най­ демъ на ocHOBaHin формулы (81), по- •• 'S лагая въ ней 1= ; тогда будеыъ им^ть [У]а Фиг. 66. • В . J (92). 7. Распредтленная равномщно нагрузка на, участкп симметрично относи­ тельно опоръ. Въ этомъ случай реакщи очевидно равны, т. е. (фиг. 66) А = В = £ ^ = : - § . гд'&, какъ и въ предыдущемъ случай, р—есть нагрузка на единицу длины <5алки, а Q — вся нагрузка. При этомъ опасное cbnenie балки будетъ носе- редин'Ь. г :#Для опред 'Ьлен1я наибольшаго изгибающаго момента предположимъ, что балка закреплена посредине, а потому ее мояшо разсматривать, какъ со­ стоящую изъ двухъ отд'Ьльныхъ балокъ, каждая изъ которыхъ закр^Ьплена лднимъ концомъ. Въ такомъ случай наибольшШ изгибающШ моментъ будетъ М max = А . Q 1 = 2 2 • 4 ] Q . b Q А 1 - 3 5 . 2 8 ' (21-1-Ь) . . (93). Вели часть балки, къ которой приложенъ грузъ, имЬетъ длину b = h