Сопротивление материалов. Отдел 1 : Теоретический, Т. 7

— 62 — • Такъ какъ для всЬхъ о4чен1Я, лежащихъ между грузами и опорами, нзгибающхе моменты будутъ меньше нах^деннаго, ибо имъ ооотв'Ьтохвуютъ •плвчнмеЕьш1я „а", то изгибающш моментъ, определяемый поол'Ьднимъ выраже- шемъ, будетъ наибольшимъ. Для сЬченШ же, лежащжхъ между точками при- ложешя грузовъ, изгибающш моменхъ остается поотоянпымъ ж равенг Мшах. =Р . а (87). Наибольшш прогибъ получится прих — у — а и равен-ь 1 Р Р У = Й - Т Г 7 Г • • • 5. Два равныхъ симмвтричныхъ груза внп> опоръ. Балки, нагруженныя вн'Ь опоръ (фиг. 64), называются консольными. Такъ какъ на фжг, 64= грузы симметричны, то А = = Р и Б = Р. Изгиб№1ц1й"щмТнтъ""для'^любого"сЬ- чен1я С, находящагося между опорами и охстояБдаго на величину х охъ опоры А, будетъ М_ _ _ р ( х + а ) 4 - А . х = —Р . х—Р . а - ] - а. • -Ц ^ • Л - г - J V 'К ы -Р ( 4- -1- X - -j-P . Х=:—Р Зд^Ьсь такъ лее, какъ и въ предыду- щемъ случа'Ь, изгибающш моментъ для всЬхъ с'Ьчен1Й меясду А и В остаехоя постояннымъ. Для с^ченш же, лежащихъ за опо­ рами, онъ постепенно уменьшается. Поэтому наибольшШ моментъ будетъ (89). Фиг. 64. Эпюры изгибающихъ моментовъ и ср'Ьзывающихъ силъ им'Ьютъ такой же видъ, какъ въ предыдущемъ случай, только съ обратными знаками. 6. Тавномгьрнораощедплтная нагрузка. Воли черезъ р обозначимъ нагрузку, приходяхцуюся на единицу длины •балки, то вся нагрузка, изгибающая балку, будетъ равна Q - p . l . Опорныя реакщи, очевидно, равны между собой: А : р . 1 и В: Р -1 2 Изгибающш моментъ въ какомъ-либо понеречномъ сЬченш О найдемъ, - если возьмемъ моментъ вс^хъ силъ, лежащихъ по одну сторону (наприм^ръ по - л-Ьву!^ отъ разсматриваемаго с^Ьчешя. Для с^чешя О, такимъ образомъ, получимъ М= А . X—р . X ^ = p . i X: Р . Х'^ — 2 Р • X а - х ) .