Переменные электрические токи

2 ГЛАВА I, ДЛЯ наблюдателя, находящагося в ъ плоскости орбиты, на безконечномъ разстояши. Эти изм:'Ьнен1я выражаются формулой; гд-Ь t обозначаетъ время и t' —тотъ моментъ, въ ко­ торый зназен1е разсматриваемой переменной X рав­ няется нулю. Такъ какъ синусъ ума никогда не можетъ быть больше единицы, то Ъ предетавляетъ собою наибольшее знатен1е X Т обозначаетъ полу- пер1одъ, т.-е. время, которое необходимо для того, чтобы X перешолъ отъ своего наибольшаго положн- тельнаго значешя къ своему наибольшему значешю отрицательному. Это изм'Ьнеше будетъ въ точности такое же, какъ и изм'Ьнен1е электродвижуш;ей силы катушки, которую враш;а1отъ съ постоянной скоростью вокругъ какой- нибудь оси въ однородномъ магнихномъ пол'й, пере- С 'Ькая при томъ линш силъ этого поля, Въ природ^ мы BCTptuaeMb много движеи1й, сл'Ьдующихъ этому закону. Изм'Ьнешя токовъ, образующихся въ телефон'Ь, напр., Белля, тоже гармоническ1я. Возьиемъ прямую лишю онред^ленной длины, вращающуюся съ постоянной скоростью въ плоскости чертежа, вокругъ какой либо своей точки; длина проекцш этой лин1и на прямую, находящуюся въ плоскости того-же чертежа, будетъ также изменяться гармонически. Такимъ образомъ, зта проекщя мо^кетъ слуяшть изображен1емъ любой перем'Ьнной величины, подвергающейся подобнаго рода изм-Ьненш (напр., электродвижущей силы). Максимальное значенге этой переменной будетъ изображаться длиной нашей пря-