Переменные электрические токи

7 0 ГЛАВА Т Ш . тотъ случай, когда генераторъ электродвижущей силы, равной электродвижущей сид'Ь, имеющейся въ какой- либо точкф цФпи, д'бйствуетъ на ц^^пь сопротивлен1я г, замкнутую на конденсаторъ съ изоляторомъ, вполн'Ь непроводящимъ токъ и им'Ьющимъ емкость К, и отыскать Tib значешя, которыя должно придать К и г для того, чтобы токъ по фаз'Ь и по велитан'б былъ равенъ тому, который существуетъ въ разсматриваемой точкФ. Эти г я К весьма подходило бы назвать еквива- лентными сопровлешемъ и емкостью безконечнаго про­ водника. Значешя эти находятъ сд'Ьдующимъ образомъ; Такъ какъ токъ предшествуетъ электродвижущей сил'Ь на Vs пер1ода, то геометрическая д1аграмма электродвижущихъ силъ представитъ прямоугольный треугольникъ, у котораго каждый острый уголъ ра­ венъ -4-. 4 Поэтому, Д1аграмма покажетъ также, что отношение дей­ ствующей электродвижущей силы къ полной электро­ движущей сил'Ь равно 1:1/2; действующая электро­ движущая сила, деленная на сопротивленхе, равна току. Чтобы им^ть возможность придать алгебраическую форму этимъ соотношешямъ, обозначим!,: а —полную электродвинсущую силу, т.-е. наиболь­ шее 8начен1е р — дМствующую электродвижущую силу; Y — токъ, т.-е. наибольшее значеше I.