Переменные электрические токи

4 4 ГЛАВА Y. Прежде всего мы можемъ заметить, что расире- .д'Ьл;ен1е тока въ об'Ьихъ посл'Ьднихъ частяхъ будетъ совершенно такимъ-же, какимъ оно было въ только что pascMOTplfeHHOMb нами случай, причемъ разность потенщаловъ на обложкахъ конденсатора G „ будетъ играть роль электродвижущей силы генератора. Пусть Возставимъ къ E^G перпендикуляръ пе- рес'Ьчешя его въ точк'Кз Dj съ (7Di, и цродолжимъ до такъ что бФ,: = 2?,: Проведемъ Въ этомъ случа'Ё Е^С будетъ полной электродвижущей силой, если разсматривать •только эти дв'Ь отдаленнМш1я секц1и, а потому E^G •будетъ полной электродвижущей силой конденсатора •Cj, и — токомъ въ iJg. Построимъ теперь въ положительную сторону такой уголъ E^GDo,, тангенсъ котораго равенъ; СдТС ДдДз Фиг, 13. С будетъ E^G (фиг. 13) разность потенц1аловъ на обложкахъ конден­ сатора для крат­ кости мы будемъ на­ зывать ее электродви­ жущею силою конден­ сатора Су Построимъ въ сторону полояш- тельнаго вращен1я та­ кой уголъДО!),, кото­ раго тангенсъ равенъ 0,г:Л,Л, ад-f Л,) Т(2?2 -|- jRj)