Переменные электрические токи

2 0 2 ПРИБ А ВЛЕШВ . работу. Въ правой части первый членъ — Harp-feBaHie проводника, второй соотв'Ьтствуетъ энергш, отдаваемой ВТ) пространство. Мы можемъ несколько углубиться въ причины появлешя этой составляющей для элехстродвинсущей силы индукцш, если обратился къ геометрическому методу пр0дставлен1я электрическихъ величииъ. ВО, индухстированная электродвижущая сила, доллша быть подъ прямымъ угломъ къ потоку индукцш сквозь проводникъ, потому что изм'Ьиеше посл'Ьдией произво­ дить первую. Поэтому, если опу­ стить (фиг. 50) перпендикуляръ АЕ на продолжен1е BG, то ЛЕ дастъ фаау магнитной индукцш. Но AG, совпадая по фаз'Ь съ токомъ, нахо­ дится въ одной фаа'Ь съ нолемъ. 0л'1;д(1ватблы10, угол'ь ЕАО, или равный (1ыу GBI), пре.дстаплясл"!. магнитное заиаяды- Baifie по ФЯХЬ, И, можно сгсаяать, A7'J COMMJUWRT, по фан'11 С'ь (ЪЬТТИУЮЩИМЪ поле.м'ь, а сл'1)Доват(и[ьпо и С'1. ПОТОКОМ'!, ипдукцн!. Это нриво- дитъ пас'ь it'b тому, чтобы, пос- Н0ЛЬЯ()1 !М1 )ПП'1СЬ нижними лип1ями ч^ртолса (фиг. 51) дяя ЯВЛЕШЙ ПОЛЯ, построить такой треугольник']» А.СЕ , въ которомъ J . С представляет'!, ноз- Оунсдегнюо поле, GE — иидуктиро- папиое и АЕ Д '1'.й(',тву1он1,ве (э(М|^'К- типиое), если, конечно, эти лтпи прооктировлтг,, гсакъ обыкновенно, на ноиодвилшую прямую; ОЕ, в'Ьроятно, но отнюдь пе нав'Ьрное, обраяуе.тт . прямой угсигь сь Фиг. Г)0. Фиг,п . А Ж