Переменные электрические токи

ПРИВА.ВЛЕН1Е. 1 9 7 странств'Ё, на неподвижную прямую представляетъ изъ себя тоже геометрическую величину подобнаго характера. Относительно направлешя въ пространств^, одна изъ пробктируемыхъ точекъ можетъ быть или по одну сторону отъ второй точки, или по другую. Такимъ образомъ подобная лин1я обладаетъ вс^ми свойствами, чтобы представлять изъ себя еще другую величину такого же характера. Такиыъ образомъ я буду вообще представлять проекщю электродвижущей силы, но иногда и силы маг- нитнаго поля для данной точки. Относительно номен­ клатуры, единственный научный терминъ, допускаю- щ Ш двойное TOJiKOBanie, который мн-Ь прпдется упо­ треблять, это д'Ъйствующая электродвижущая сила. Этимъ терминомъ я буду облекать идею о той электро­ движущей сил^Ь, которая численно равна произведвшю тока на сопротив1ен1е въ известный моментъ времени. Установить это кажется мн4 необходимымъ для яс­ ности положен1я, такъ какъ еще недавно одно оффи- щальное учрея{двн1е придавало этому термину со­ вершенно другой смыслъ. Действующая э л е 1 С т р о д в и - жущая сила есть алгебраическая сумма всЬхъ воз- бужденныхъ и иядуктированныхъ электродвижущихъ силъ, 'и обозначается мною чрезъ S!. Если V пред­ ставляетъ сумму всЬхъ возбужденныхъ электродви­ жущихъ силъ и F сумму вс^хъ индуктированныхъ, то существуетъ вполн'Ь общее уравнеше между ихъ ве­ личинами Геометрически, если АБ и ВО будутъ лин1я51и, проекцш которыхъ на неподвинсную прямую соотвЬт-