Магнитный поток и его действия. Физическое объяснение динамо-машин, трансформаторов и электромоторов с обыкновенным и вращающимся магнитным полем

ЛЕКИ I я 3-Я. ц1и сопровоукдаются натяже1пеыъ по иаправленпо осей ихъ и дав- лен1ем'ь в ъ направлен1и перпендикулярном-ь. Отсюда у ж е прямо вытекаеть невозможность распространсн1я подобныхъ деформаций вдоль ихъ осей, ибо оси замкнуты и, напротивъ, необходимость распространения въ сторону, т. е. по направлен1го перпендикуляр­ ному къ осямъ. Мы им-Ьемъ подобное, только в ъ бол-^зе простой форм'Ь, въ теорш Френеля распространеи1Я св']зтовыхъ волнъ. Благодаря теоретическимъ работамъ Максвелля и зам-Ьчатель- нымъ огштамъ Гертда, подтвердившимъ на самоь;ъ д'Ьл'^ выводы Максвелля, мы знаемъ, что это действительно происходитъ такъ. Знаемь даже скорость, съ какою разбегаются магнитныя дефор- мац1И въ различныхъ средахъ. Въ пустот^ эта скорость близка къ 300.000 километровъ въ i секунду, т. е. равна скорости свтЬта '). Формулировка закона индукцш, данная Фарадеемъ, вполн-Зз соотв-Ьтствуетъ д'Ьйствительному процессу, происходящему при этомъ въ пол-Ь вокругъ проводника. Индук11,1я въ проводник^ является только потому, что проводникъ попадаетъ въ потокъ распростраиен'[я силовыхъ линш. Интензивность распространяЮща- гося потока и обусловливаетъ величину развивающейся электро­ движущей силы. Въ этомъ собственно и заключается законъ Фа- радея. Формула Максвелля—сл'Ьдств1е закона Фарадея. Она го­ раздо дальше отъ самаго явлен1я. Bc-i случаи индукц1и токовъ, на сколько не были бы сложны услов1Я, при которыхъ возникаетъ явленхе, впoлн•iз определяются прим'Ьнешемъ той или другой формулы основнаго закона и не требуготъ ничего друтаго. Перейду теперь къ механическимъ действ1ямъ ьгагнитнаго поля на проводники, по которымъ проходятъ токи. Вообразимъ опять какое либо Д!агнитное поле съ проведенными в ъ немъ, по указанному раньше правилу, силовыми лин1ями. Внесемъ въ это поле прямолинейный проводникъ съ токомъ. Проводникъ отъ тока, ироходлщаю по нет, окруженъ системою замкнутыхъ си- Скорость распространешя магнитныхъ деформацш: « = Зд'Ьсь К диэлектрическая постоянная среда. магнитная проницаемость. Об'Ь величины должны соответствовать одной я той же снстем-Ь едпннцъ: магнитной или электрической.