Механика, молекулярная физика и термодинамика, электричество и магнетизм

Разобьем этот интеграл на два: по пути 1а2 и 2б1 Поменяем пределы интегрирования второго интеграла или Таким образом, сумма приведенных теплот при переходе из одного состояния в другое не зависит от формы (пути) перехода в случае обратимых процессов. Последнее утверждение носит название теоремы Клаузиуса. 7.15 Энтропия Из теоремы Клаузиуса следует, что приведенная теплота подобно энергии (потенциальной, внутренней) является функцией состояния (не зависит от пути перехода и зависит только от состояния системы). Независимость интеграла от пути перехода означает, что этот интеграл выражает собой изменение некоторой функции состояния системы, она называется энтропия и обозначается буквой S. Изменение энтропии системы, очевидно, равно (7.30) Мы говорим только об изменении энтропии (подобно изменению потенциальной энергии , для которой не важно где начало отсчета). Из уравнения (7.30) вытекает основное количественное выражение второго начала термодинамики 7.16 Свойства энтропии Обратимый процесс. В случае обратимого процесса Интеграл по замкнутому контуру - это изменение энтропии во всем цикле, т.е. при обратимых циклах энтропия не меняется: 2. Необратимый процесс. Исходя из определения энтропии можем записать, Рис.7.12