Механика, молекулярная физика и термодинамика, электричество и магнетизм

частица вращается по окружности радиуса r mv eB mv eB    sin  и совершает один оборот за время T L v m eB    2  . С другой стороны, поскольку имеется скорость v  и нет действующих сил в этом направлении (т.к.   f B  или   f v  ), частица будет двигаться вдоль линий магнитного поля с постоянной скоростью v  . Вследствие наложения этих двух движений, частица будет двигаться по винтовой линии с шагом винта h v T mv eB    2   cos , т. е. частица как бы навивается на линии вектора  B . ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ Явление электромагнитной индукции, открытое великим английским физиком Фарадеем, состоит в том, что в замкнутом проводнике возникает электрический ток, если изменяется значение магнитного потока, проходящего через этот замкнутый контур. Ток называется индукционным. Сила индукционного тока не зависит от способа изменения магнитного потока, а оказывается пропорциональной скорости изменения потока Ф, т.е. производной по времени dt d  , где    S dS B  cos . При этом все действия, вызывающие рост магнитного потока ( 0   dt d ) возбуждают ток в контуре одного направления, а уменьшающие магнитный поток ( 0   dt d ) – возбуждают ток обратного направления. Направление индукционного тока для конкретного случая определяется правилом Ленца. ЭЛЕКТРОДВИЖУЩАЯ СИЛА ИНДУКЦИИ. ЗАКОН ФАРАДЕЯ Рассмотрим проводник с током, движущийся в магнитном поле под действием силы Ампера. Внешний источник тока с электродвижущей силой  создает в цепи ток I . Подвижный проводник длиной l , по которому течет ток I , находится в перпендикулярном к нему поле вектора B  (рис. 2.12). Перемещая проводник l на расстояние dx сила Ампера A F производит работу  Id dA где  d - изменение магнитного потока из-за перемещения проводника l ( Bldx d  ). Если сопротивление всей цепи R , то работа внешнего источника тока за время dt будет  В      Р и с . 2 . 1 1 . l А F x  d x I Р и с . 2 . 1 2 .