Механика, молекулярная физика и термодинамика, электричество и магнетизм

векторов. Поэтому циркуляция вектора  H может быть записана в виде: H dl I l L    . В качестве примера вычислим с помощью теоремы о циркуляции  H напряженность магнитного поля внутри соленоида. Соленоидом называется совокупность одинаковых последовательно соединенных витков, равномерно намотанных на общий каркас. Если общая длина соленоида l , а полное число витков N , то число витков на единицу длины соленоида будет n N l  . Если длина соленоида l во много раз больше диаметра D соленоида ( l D  ), то соленоид можно считать бесконечно длинным. Возьмем замкнутый контур L : 1-2-3-4, который охватывает N витков с общим током I (рис. 2.7). r 1 2 4 3 Н   a d l b c  а б Р и с . 2 . 7 . H l Теорема о циркуляции  H для контура (1-2-3-4) соленоида:  Hdl I N I L i      (2.1) или по участкам контура:   Hdl Hdl Hdl Hdl Hdl H dl Hl L             cos cos cos cos 0 2 3 2 1 2 2 3 4 1 3 4 1 2    (2.2) Здесь учтено, что поле вне бесконечно длинного соленоида равно нулю ( H 3 4 0   ), а также cos  2 0  и cos 3 2 0   . Приравнивая правые части равенства (2.1) и (2.2), получим NI Hl  или H nI  . Напряженность магнитного поля внутри бесконечно длинного соленоида определяется током I и числом витков на единицу длины соленоида n и одинакова во всех точках внутри соленоида, т.е. поле является однородным. РАБОТА ПО ПЕРЕМЕЩЕНИЮ ПРОВОДНИКА С ТОКОМ В ОДНОРОДНОМ МАГНИТНОМ ПОЛЕ