Курс физики

4 I, § 3. рить, разрФясаетея въ этомъ м'ЬетЙ; если же а'Ь'<с.аЪ, то ли- н1я здФеь сгущается. За мфру разрФжешя прамемъ отношен1е {a'V — аЪ)1аЪ или Ayl^x. Такъ какъ ух — Am^'2ii{tlT —ж/Х) и 2/3 = ^ cos 2 it{</2' — (ж + Д £ с)/Х}= cos2it (</7'—ж/Х). cos2iTAa!/X + + sin2iT(</T —£ с/ Х).8 ш 21 т Д £ с/ Х }, то , принимая Дж настолько малымъ, чтобы можно было считать COS (2и:ДжД) — 1 и sm(2i: Дж/Х)= 21г Дж/Х, нйходимъ Ау 2itA . о / ^ ж sm 2lT -ТтТ — (3) ^ ^ Сл'Ьд. въ данномъ м^ст'Ь лин1и, соотвФтствующемъ "оиред'Ьленному значенпо ж, сгу1цен1е изм'Ьвяется съ течешемъ времени пер1одиче- ски; если Дг//Дж>-0 отъ t до t+TI2, то Ау/АхСО отъ «4-Т/2 до т. е. если въ течен1е одного полупер1ода имеется въ данномъ мФегЬ лин]и егущен1е, то въ течен1е слЬдующаго подупер1ода здбсь им'Ьется paap'femeHie и т. д. Съ другой стороны въ данный моментъ, соотв^ствующй опред'Ьленному значенш t, сгуш;ен1е изм'Ьняется съ м'Ьстомъ: если между ж и ж+ ^/2, то AylAx<zO меж­ ду Ж4 -Х/2 й ж+Х, т. е. если на протяжен1и одной полуволны имеется сгущете, то на протяжев1и следующей полуволны им^Ьется въ то же время разрЬжен!е и т. д. Пусть синусоида abed ... (фиг. б) представляетъ продольныя перем'Ьщен1я точекъ лин1и'"/3'ж въ некоторый моментъ; всФ точки отрезка ас перемещены вправо, всЬ точки отрезка се перем'Ьщены влФво, всФ точки отрезка eg — опять вправо и т. д., такъ что точки сгуща- ^ ЮТСЯ около с, ff,... и фиг. б. разражаются около а, е , , . . Законъ распредблетя сгущен1й и разрбженШ нашей лин!и представится тоже синусоидою, но отличающеюся на it /2 въ своей фаЗ'Ь отъ предыдущей синусоиды; такимъ образомъ наиболышя сгущешя и разр'Ьжен1я им'Ьютъ м'Ьсто въ с, е, д,..., гд'Ь точки .нити вовсе не перем'Ьщевы; сгущен1я и разр'Ьжен!я исчезаютъ въ тФхъ м'Ьстахъ, гдЬ перем'Ьщен1я точекъ наибольшхя. § 4. Приведемъ механическ1я иллюстрацш той и другой волны. 1) Одинъ конецъ длинной каучуковой трубки Sx (фиг. 6) укр'Ь- пимъ, а другой возьмемъ въ руку; вытянемъ слегка трубку въ