Курс физики

ХУИ, § 3. 269 тивлен1я, по параллельнымъ в'Ьтвямъ которой скользить со скоростью ® попереч­ ная проволока •KI длиною I ж большаго со- противлешя (иередъ которымъ оопротив- леше проволоки ЛВО исчеааетъ); если нашъ приборъ находится въ магнитвомъ полф на- пряжбн1я f и направленномъ нормально къ плоскости контура KBL, то въ пемъ непре­ рывно наводится эл-дв. сила flv (ХИГ, § 2) и сл'Ьд. идетъ токъ откуда JS =/7«/г; въ эд-мгн. систем® fl того же размера, какъ фиг. 222. г; поэтому если / = 1 iii==l, и мы станемъ проволоку Kit перемещать съ такою екоростью, чтобы въ контур® наводился токъ въ эл-мгн. единицу, г==1, то jljir=i и B — v, слЬдовательно въ электро­ магнитной системт злектртеское сонротивлете однородно со скоростью. § 2. В ъ какомъ отношенш находятся размеры одной и той же велитаны въ эд ст. и эл-мгн. еистемахъ? нетрудно вид'Ьть, что это отношен1е есть скорость въ н'Ькоторой степени, а именно ( £ /2')", гд'Ь п имЬетъ значеше + 1 иди +2 . Легко видеть, что это одна и т а же скорость для вс^хъ на- шихъ отношетй; различныя электрическ1я величины будемъ обозна­ чать соотв'Ьтствующими буквами съ прибавлен1емъ индексат , если он® выражены въ эл-мгн. единицахъ, и индекса s, если он^ выраже­ ны въ эл-ст. единицахъ; такъ электрическую массу будемъ означать е,„ и Cs и т . д . Теперь одну и т у же работу выразимъ чрезъ эл-ст. и зл-мгн. количества: по (3): W = — i\ Bmi, по (4): W — Esist = Emimt, no (6): TF" = is^s no (7): w = обозначая e^/e ™ чрезъ v, находимъ у = = Ф = ] /%- = | / - f - • w Соотв'6тствугощ1я единицы нашихъ величинъ той и другой систе­ мы находятся, понятно, въ обратномъ отношенш; сл4д. отношен1я эл-мгн. единицъ къ эл-ст. единицамъ "выражаются степенями той же скорости V. § 3. Мы говорили (1, IX), что разм^ръ опред^ляетъ вполне ве­ личину, что разм^ромъ данная величина отличается отъ Bcixi. дру-