Курс физики

XVII, § i . Й67 съ явлен1емъ светящихся фонтановъ (5, Ш, § 4), гд4 свЬтовая энер- пя распространяется вдоль жидкой струи; это сравнеше—менФе гру­ бое, ч4мъ можетъ показаться съ перваго взгляда — все-таки далеко не совершенно, ибо металлъ проводникъ, тогда какъ жидкость по отношенш къ свЬту есть прозрачный д1электрикъ; т'Ьмъ не мен^е съ герцевскими лучами можно, конечно, воспроизвести явлен1е све­ тящихся фонтановъ: надо бы устроить рядъ моделей изъ изолято- ровъ, д1электрическ1я постоянныя коихъ постепенно возрастаютъ; металлическая проволока явилась бы на конц^ этого ряда, какъ предельный случай. XYII. Эл е к т рич е с к1а единицы. § 1. Мы уже не разъ говорили, что для изм^решя электри- ческихъ величинъ можно употреблять дв4 системы единицъ—элек­ тростатическую и электромагнитную —, основанныя на С. G. S. систем'Ь механическихъ единицъ. Разсмотримъ теперь o6i эти сис­ темы электричеокихъ единицъ; он^ определяются сл'Ьдующими со- отношен1ями: 1) законъ Кавендиша: F~et'lr^ (III, § 3), 2) законъ Кулона: F = mm'/r^ (I, § 2), 3) законъ Джауля: W = (УШ, § 2), , 4) законъ Ома: г = Е/В (IX, § 1), 0) законъ Лапласа; F =. (XI, § б). 6) опредФлеше тока: i = t/t (VII, § 9), 7) опред'Ьлеше электроемкости: е = dE (Ш, § 12). Дервыя дв4 формулы связываютъХ электрическую массу и магнит­ ную массу съ механическими величинами; послЬдн1я пять даютъ возможность выразить и остальныя элeктpичecкiя величины чрезъ механическ1я. Во вс4 эти семь формулъ кромФ извФстныхъ уже намъ силы [F), разстоящя {г и I), работы {W) и времени (<) вхо- дятъ опред^ляемыя ими шесть электрическихъ величинъ: эдектри- ческай масса (е), магнитная масса (т), токъ (г), сопротивлен1е (-R), электродвижущая сила или однородный съ нею электричесый по-