Курс физики

ЗВУКЪ . 1. Волнообразное движен1е. § 1. Выше мы изучали колебательное движен1е точки. Те­ перь представимъ ееб'Ь, что одна точна ynpyrai^o тЬла приведена и поддерживается въ колебан1яхъ опредФленнаго пер1ода и опре­ деленной амплитуды. Опытъ показываетъ, что и всЬ оетальныя точки такого т4ла (которое будемъ попа считать неограниченнымъ и называть средою), евязанныя между собою или съ первою силами упругости, нриходятъ въ колебашя того же нер10да. СлФд. коле­ бания изъ первой точки, какъ изъ источника, распространяются въ сред4 по всФмъ направлешямъ. Разсмотримъ сначала матер1альную прямую линш, которую на опыт4 можно осуществить натянутою струною, каналомъ съ жидкостью или съ газомъ и т. п. Если одинъ конецъ этой лин]'и при­ вести и поддерживать въ колебан1яхъ, то и оетальныя ея точки при- ходатъ въ так1я же колебашя; но различныя точки нашей прямой приходятъ въ колебан1я не одновременно съ первою и имФютъ не одинак1я съ нею фазы: каждая изъ нихъ начинаетъ качаться т^мъ позже и качается съ т'Ьмъ меньшею фазою, ч4мъ' она дальше ле- житъ отъ начальной точки. Говорятъ, что по нашей лин1и Ох (фиг. 1) отъ О къ ж идетъ волт съ опред^Ьленною скоростью, ко­ торую будемъ обозначать т. Разетоян1е X, которое проходить волна въ течеше одного пер1ода колебанк, Т, называется длиною волны\ понятно, что X = V Г. (1) Если назовемъ А амплитуду Koae6aHift источника, то его переы'Ь- ш;ен1е въ какой-нибудь моментъ t будетъ у = iL cos 2iT ; Вып. 4. 1