Курс физики

182 XI, § 1. усшиваетъ свою яркость; послйду10щ1я изм}1нвн1я яркостей обоихъ изображений видны изъ чертежа. Ееди яркость лучей, падающихъ на поляризаторъ, назовемъ %, то этимъ кристалломъ каждый лучъ д'Ьлитея на два л у ч а , яркости которыхъ, io Tsii, одинаковы, такъ что i<, = % = г/2. Обыкновен­ ный лучъ, пройдя анадизаторъ, делится на два луча, яркости кото- рыхъ, ioc и ie, донолнительныя, ибо если эти лучи даютъ н а экрана изображешя, отчасти покрывающ1яся, то общая ихъ часть все гда остается одной яркости, даже когда одно изъ изображенШ исчезаете ; следовательно ioo + Че~ % = г/2. Повторяя тотъ же опытъ съ необыкновенными лучами, мы на- блюдаемъ совершенно подобный же явлен1я съ тЬмъ только разли- ч1емъ, что тенерь при а = О" и 180" исчезаетъ обыкновенное изобра- жеше, Of, а необыкновенное,Д , достигаетъ наибольшей яркости^ при а = 90" и 270" обыкновенное изображеше достигаетъ наибольшей яркости, необыкновенное же исчезаетъ (фиг. 192). Зависимость яркостей лучей отъ угла а въ томъ ж другомъ случай онредЬляетси з акономъ Малюс а, который можно выра­ зить следующими формулами: (.1) ^0 ^ COS ОС, 1^0 -*— la —i Sin^OCi Эти формулы были проверены точными фотомеФрйческими изм^Вре^ н1ями. § 2. Вудемъ проводить чрезъ падающШ fld йрйсталлъ поляризо- ваняый^ ч ъ плоскость, которая совпадала бы съ главнымъ c'b4eHieMb крйстадл^-анализатора (т. е. проходила бы чрезъ его оптическую ось), фиг. 191, фиг. 192.