Курс физики

174 X, § 2. ковъ, на которыхъ попрежнему построимъ синусоиды. Понятно, что д^йств1я двухъ сосЬднихъ пучковъ взаимно уничтожаются, а 'гретЙ осв 'Ьщаетъ ветр^чаемыя имъ м^ета, но не такъ ярко, какъ нормально выходящ1е лучи (ибо теперь освЬщаюпце лучи выходятъ изъ одной трети щели, тогда какъ прежде они выходили изъ всей щели). Къ цодобнымъ же закдючешямъ придемъ, если положимъ во­ обще J.C== + (2/fc+ l )V2 ; но, ч^мъ больше й: и сл'Ьд. ср, т4мъ ocB-ife- щеше слабее, ибо тЬмъ меньше часть щели, Изъ которой выходятъ освЬщающ1е лучи; итакъ изъ щели выходятъ дйффрактированные лучи по а?Ьмъ направлешямъ 9, который оаред'Ьляются формулою (lb) = ±(2fc4-l) получаемою изъ (1), полагая въ ней АС равнымъ нечетному числу полуволнъ. Общ1й результатъ нашихъ изсл4дован1й таковъ: лучи, падаю- щ1е нормально на щель, выходятъ изъ нея по всЬмъ направлен1ямъ, но яркость этихъ лучей изм'Ьняется перюдически по м'ЬрЬ удален1я о т ъ нормального направлешя. Не отыс­ кивая закона распредЬлещя этихъ яркостей (что требуетъ сложныхъ вы- численШ), приведемъ лишь графиче­ ское изображен1е: на фиг. 185 абсцис­ сами, откладываемыми въ обЪ еторо- —з^—з' _ 1 о +1 -f2'~+3 представлены раз- фш'. J8d ности ходовъ крайнихъ лучей пучка, а ординатами—соотв'Ьтствующгя яр­ кости-, въ точкакъ ±1, ±2, ... яркость исчезаетъ; между этими точками яркость достигаетъ maximum; для нормально выходящихъ л ^ е й яркость значительна, для отклоненныхъ гораздо меньше и быстро убываетъ съ увелйчен1емъ угла диффракд1и. Если бы чрезъ щель лучи распространялись только прямоли­ нейно, то на экран^б, поставленномъ среди щели, получилось бы од­ но светлое изображея1е светящей линш-, но теперь, когда лучи диф- фрактируются щелью, кром^б только-что упомянутаго изображен1я, которое называется центральными^ по т у и по другую его сторону получается еще рядъ боковыхъ или диффракщонныооъ изображенШ лиши, даваемыхъ диффрактированными лучами, ?{0Т0рые отклонен^