Курс физики

X , § 2, 173 Пусть диффрактированные лучи такъ наклонены, что разность пуа?ей крайнихъ лучей равна полуволн^, ^С=Х/ 2 ; на чертеж^ 182 нредставленъ этотъ случай, при чемъ синусоидами изображены од- новременныя состояния колебашй крайнжхъ лучей. Въ данномъ слу­ чай крайтя лучи иьгЬютъ противоположный фазы на плоскости ВС и потому, сходясь въ Р, взаимно уничтожаются; остальные лучи сходятся съ меньшими разностями фазъ и потому бол^Ье м и мен'Ье осБ ^Ьщаютъ эту точку. При большемъ наклонен1и лучей, пусть АС — X; разд^лимъ щель "пояоламъ прямою параллельною ея краямъ и пересекающею плос­ кость нашего чертежа въ О (фиг. 183); нарисованныя синусоиды фиг. 182, S S • N • А 0 о' В фиг. 183. фиг, 184. изображаютъ одновременный состояния колебан1й на отм4ченныхъ!лу- чахъ. Понятно, что соответственные крайше (л'Ьвые или правые) лучи обЬихъ половинъ пучка сходятся въ Р съ противоположными фазами и вообще лучи разныхъ половинъ пучка, [выходящ1е изъ то- чекъ щели, который равноотстоятъ отъ Ли О, сходятся съ противо­ положными фазами; вслЬдств1е этого всЬ лучи нашего отклоненнаго пучка взаимно уничтожаются. Къ такому же заключешю придемъ, когда вообще АС ~ ± Jcl, гдй к ц^Ьлое число и знакъ + относится къ лучамъ, отклоненнымъ вправо, а — къ лучамъ, отклоненнымъ вле­ во. Этотъ результатъ можно формулировать такъ; изъ щели не вы- ходятъ лучи по т^мъ направлешямъ ср, которыя определяются фор­ мулою sin tp — ± 2к I (1а) получаемою изъ (1), если въ ней АС принято равнымъ четному чи­ слу полуволнъ. Положимъ теперь, что АС=ЗХ/2', разд*Ьлимъ щель на три рав­ ный части АО, 00' и O'JB (фиг. 184) и проведемъ крайн1е лучи иуч-