Курс физики

172 Х, §2 . мально пучокъ парадледьныхъ лучей, исдускаемыхъ безконечно уда- денною светящею прямою лин1ею, параллельною щели-, когда соот­ ветствующая этимъ лучамъ плоская волна (па­ раллельная экрану^ входитъ въ щель, вс4 точ­ ки последней становятся—по принципу Гюй­ генса— самостоятельными центрами колебашй, находящимися одновременно въ одинакихъ фа- захъ, и посылаютъ ихъ во всЬ стороны. Изъ точекъ щели выходятъ диффракти- ровттле лучи, направлен1я коихъ определяются фиг. 180. углами (р, которые они составляютъ съ падаю­ щими лучами. Если на пути этихъ лучей поставить линзу MN (фиг. 181), то въ фокусе собираются тй изъ нихъ, которые падаютъ на нее по направленш оптической оси; яр­ кость сходящихся здесь лучей зависитъ отъ ихъ фазъ. Плоскость щели АВ есть поверхность волны; 11роЕедемъ вспомогательную по­ верхность въ виде плоскости ВС перпен­ дикулярной къ лучамъ, диффрактирован- нымъ подъ угломъ <р-, лучи сходятся въ точку Р съ теми разностями фазъ, кото­ рыми они обладаютъ на вспомогательной плоскости ВС. фиг. 181. Ограничимся разыскан1емъ только техъ направлен^, по которымъ диффрактированные лучи имеютъ наибольшую или наименьшую яркость. Для этого намъ достаточно знать разность фазъ жрайнихъ лучей на вспомогательной плоскости; эта разность находится въ простой зависимости отъ угла диффракц1и. Пусть разсматриваемые лучи отклонены вправо на уголъ cf; прове- демъ чрезъ правый край щели плоскость ВС перпендикулярно къ нашимъ лучамъ; тогда разность путей крайнихъ лучей нашего пучка пропорщонадьна отрезку АС-, изъ чертежа видно, что А0= = гдеу1^? есть ширина щели, которую мы обозначимъ е; итакъ В А 0 V (1) 81П(р ^ е При <р О, лучи выходятъ изъ щели нормально, сходятся всЬ съ одинакимн фазами и потому взаимно усиливаются.

RkJQdWJsaXNoZXIy MTY0OTYy