Курс физики
172 Х, §2 . мально пучокъ парадледьныхъ лучей, исдускаемыхъ безконечно уда- денною светящею прямою лин1ею, параллельною щели-, когда соот ветствующая этимъ лучамъ плоская волна (па раллельная экрану^ входитъ въ щель, вс4 точ ки последней становятся—по принципу Гюй генса— самостоятельными центрами колебашй, находящимися одновременно въ одинакихъ фа- захъ, и посылаютъ ихъ во всЬ стороны. Изъ точекъ щели выходятъ диффракти- ровттле лучи, направлен1я коихъ определяются фиг. 180. углами (р, которые они составляютъ съ падаю щими лучами. Если на пути этихъ лучей поставить линзу MN (фиг. 181), то въ фокусе собираются тй изъ нихъ, которые падаютъ на нее по направленш оптической оси; яр кость сходящихся здесь лучей зависитъ отъ ихъ фазъ. Плоскость щели АВ есть поверхность волны; 11роЕедемъ вспомогательную по верхность въ виде плоскости ВС перпен дикулярной къ лучамъ, диффрактирован- нымъ подъ угломъ <р-, лучи сходятся въ точку Р съ теми разностями фазъ, кото рыми они обладаютъ на вспомогательной плоскости ВС. фиг. 181. Ограничимся разыскан1емъ только техъ направлен^, по которымъ диффрактированные лучи имеютъ наибольшую или наименьшую яркость. Для этого намъ достаточно знать разность фазъ жрайнихъ лучей на вспомогательной плоскости; эта разность находится въ простой зависимости отъ угла диффракц1и. Пусть разсматриваемые лучи отклонены вправо на уголъ cf; прове- демъ чрезъ правый край щели плоскость ВС перпендикулярно къ нашимъ лучамъ; тогда разность путей крайнихъ лучей нашего пучка пропорщонадьна отрезку АС-, изъ чертежа видно, что А0= = гдеу1^? есть ширина щели, которую мы обозначимъ е; итакъ В А 0 V (1) 81П(р ^ е При <р О, лучи выходятъ изъ щели нормально, сходятся всЬ съ одинакимн фазами и потому взаимно усиливаются.
Made with FlippingBook
RkJQdWJsaXNoZXIy MTY0OTYy