Курс физики

2 0 II, § 2. Т'Ьло в и д н о только въ эти моменты, то оно представляется неизм1^- к а ющ и м с я . Если же мы наблюдаемъ колеблгощеесн т'Ьдо въ мо­ м е н т ы а, Ь', с " , . . . , отстоящ1е другъ отъ друга на промежутокъ фиг. 22. в р е м е н и Г т, то мы нидимъ его въ раздичныхъ фазахъ, характе- р и з у е м ы х ъ ординатами аа, Ь'Р' ( = Ьр), —о у ) , , , . Т а к и м ъ образомъ ыы паблюдаеыъ колеблющееся тйло во всЬхъ его фааахъ, и о е м ' Ь и я ющ и х с я медлешйе, чФмъ въ действительности. Обыкновенно слишкомъ б ы с т р о е т е ч е н 1 е явлен1я затрудняетъ пабл10ден1с; стробоскопическимъ способоыъ м ь т K a i f b б ы замедляемъ явлеп1е и гЬмъ самымъ дЬлаемъ его болЬе доступнымъ д л я : 1габл1оде111Я. Зам'Ьтиыъ, что если осв15щен1я д'Ьлаются чроаъ промежутки irb- о х г о л ь к о б6л;ьш1я периода, то ыы видимъ явление въ его пряыомъ течеши; если ясе OGivbmeHiH д'^Ьдатотся чреаъ промежутки н'Ьсколько ыеяьшае пвр1ода, томы видимъ я в л е н и е в ъ е г о обратномъ течен1и. Шъ всего предыдущаго ясно, что при помо­ щ и с т р о б о е к опи ч е с к а г о способа колебайя звучатцаго Т'Ьла можно непосредствеппо пигд'Ьть. § 3 . Итакъ частицы звучащаго т'Ьла совершаютъ колебан1я— в ъ р ' Ь д к и х ъ сдучаяхъ проетыя, чаще же сдожныя, но всегда пра­ в и л ь н ы й : о ъ опред'Ьденнымъ постояннымъ пер10Д0мъ. Выше (1, VI) м ы и з у ч а л и кодебашя одной свободной точки; понятно, что свобод­ н а я т о ч к а качается только подъ дМств{емъ перюдической силы и н р и т о м ъ качается съ перюдомъ равнымъ перюду действующей на н е е с и л ы . Но т'Ьло—а теперь мы исключительно будемъ занимать­ с я колебан1ями т'Ьлъ—есть совокупность частицъ, взаимно связан- ных ' Ь молекулярными силами; благодаря этимъ связямъ, частицы н е с в о б о д н ы ; он'й не могутъ перем'Ьщаться независимо отъ другихъ; п е р е м фщ е ш е одной частицы вызываетъ въ т'Ьлй силу упругости, с т р е м я щ у ю с я возвратить частицу назадъ; эта сила, какъ мы знаемъ ( 2 , Г, § 15), заставляетъ частицу совершать проетыя колебан1я. Ко- л e б a н i e одной частицы т4ла, нарушающее равнов4с1е остальныхъ, п е р е д а е т с я имъ съ т'Ьмъ же пер1одомъ; такимъ образомъ по всему т ' Ь л у распространяются колебашя опредЬленнаго першда., ТФло можетъ колебаться съ перюдомъ воякой действующей н а н е г о силы; но отзывчивость его^различна на силы различныхъ У О \1 сс Ъ с d а' Л" и " с"