Курс физики

Мб УШ, § 16. Выполнимъ это построен1е въ нйкоторыхъ чаетныхъ случанхг. 1) Оптическая ось кристалла перпендикулярна къ плоскости падешя. Въ этомъ • случай все построеше производится въ одной плоскости: поверхности воднъ S, 2о и Ъе пересекаются съ шоскостью чертежа (совпадающею съ плоскостью паден1я) по окружностямъ а, Оо и Ов (фиг. 160)i оба луча—обыкновенный s ' и необыкновенный s " — лежатъ въ плоскости даде тя и имЬютъ постоянные показатели пре- ломлешя, т. е. подчиняются закопамъ Декарта. Въ пояожителъ- номъ кристалд^Ь Ое лежитъ внутри Оо (фиг. 160) и необыкновенный -iV фиг. 160. (5)иг. 161., лучъ ближе къ перпендикуляру падешя, ч-Ьмъ обыкновенный; въ от- ридательномъ кристалл® нэоборотъ: о» лежитъ внутри (фиг. 161) и необыкновенный лучъ дальше отъ перпендикуляра падешя, ч'Ьмъ обыкновенный. 2) Оптическая ось аА (фиг. 161) кристалла лежитъ въ плоско­ сти цаден1я. Построен!© опять д'Ьлается въ одной плоскости: по­ верхности воднъ перес'Ькаются съ плоскостью чертежа по окружно­ стямъ а и Оо и эллипсу понятно, что только обыкновенный лучъ им^етъ постоннный показатель преломлешя; необыкновенный лучъ, хотя и лежитъ въ плоскости падешя, но его показатель преломдешя зависитъ отъ угла паден{я. Въ бол'Ье общемъ случай, когда опти­ ческая ось кристалла не лежитъ въ плоскости падешя, точка при- косновешя плоскости, касательной къ поверхности необыкновенной водны, лежитъ вн4 плоскости чертежа, такъ что необыкновенный лучъ тогда не подчиняется и первому закону Декарта. Вернемся къ нашему частному случаю и положимъ, что лучъ s падаетъ нор­ мально: къ а надо провести касательную плоскость ЛЬ, которая па­ раллельна съ разд']&4ьною плоскостью MN и пересйкает'Ь ее въ (5^з-