Курс физики

УШ, § 16. 145 Отсюда видно, что лучъ вообще наклоненъ къ плоской волн'Ь; онъ перпендикуляренъ къ ней только въ н'Ькоторыхъ частныхъ слу- чаяхъ, напр. когда поверхность волны сферическая. § 16. Строя указанным!) выше способомъ поверхность волны, мы найдемъ, что для одноосныхъ кристалловъ она состоитъ изъ сфе­ ры и эллипсоида вращен1я, прикасающихся по концамъ оси враще- Н1я посл'Ьдняго, которая направлена по оптической оси кристалла; для такъ называемыхъ положительиыхъ кристалловъ (какъ кварцъ) удлиненный эллипсоидъ he (фиг. 158) окруженъ сферою So, а для отрицательныхъ кристалловъ (какъ исландскШ шпатъ) сфера Ео (фиг. 159) окружена сплющеннымъ эллипсоидомъ Ее. Плоскость, прохо­ дящая чрезъ центръ об'Ьихъ поверхностей и перпендикулярная къ оси вpaщeнiя АА\ nepecibKaeTb ихъ по окружностямъ Оо и въ по- ложительномъ хсристаллЪ окружаетъ а^, въ отрицательномъ на- оборотъ. Зная форму поверхности волны въ кристалл'Ь, мы можемъ при- м^Ьнить nocTpoenie Гюйгенса (§ 11, фиг. 147) къ случаю двойного преломлен1'я: около точки падешя а, какъ центра, построимъ поверх­ ности волнъ So и Sc въ кpиcтaлл^Ь и S въ воздух^;- падающШ лучъ S продолжимъ до перес'Ьчешя съ Е въ T04Kib Yi чрезъ эту точку у проведемъ плоскость касательную къ S; эта плоскость—параллель­ ная падающей плоской волеФ — пересЬчетъ раздЬльную плоскость по некоторой прямой, чрезъ которую проведемъ дв'Ь плоскости ка­ сательный къ So и Хс; точки прикосновешя назовемъ у'и у"; эти плос­ кости представлшотъ намъ одновременныя обыкновенную и необык­ новенную плосйя волны; а прямыя ау' и ау"—обыкновенный и не­ обыкновенный дучи, s' и s". Вып. б. 10 • А