Курс физики

ГШ, § 15. 143 М iV г ' \ фиг., 154. s' и s", изъ которыхъ только одинъ подчиняется къ падающимъ дучамъ, ибо между S и S' или F всЬ лучи им-Ьютъ равные оптичееме ходы. Если S есть поверхность в игаы, то лучи сходятся въ F съ одинакими фазами и зд4сь iiaiipfj- женность ихъ увеличивается; если же S вспомога­ тельная поверхность, то лучи сходятся въ F съ т'Ьми разностями фазъ, кайя они ,им'Ьди въ точкахъ пло­ скости S. § 15. До сихъ поръ мы разсматривали только такъ называемое простое преломлете свгьта, имею­ щее м4сто на границ'Ь двухъ ирозрачнмхъ т'Ьлъ изо тропнаго строешя; при переход^ же cs'liia въ кри­ сталлическое т^Ьлo им'Ьетъ М 'Ьсто двойное, преломле- чие; лучъ s (фиг. 155), войдя въ кристаллъ, разделя­ ется на два луча; законамъ Декарта и потому называется обыкновенными лучолщ дру­ гой же вообще не подчиняется этимъ законамъ (не лежитъ въ пло- скостипадетя и показатель преяомлен1я его не поетояненъ) и потому называотся необыпновбпнымъ лучомь. Внутри однооснаю кристалла существуетъ одно направле1пе, называемое его оптическою осью, по S которому преломленный лучъ идетъ, не раздваиваясь, по которому, иначе говоря, идутъ совм'Ьстно оба луча — обыкновенный и необыкновенный. Внутри двуоо.ныхъ присталловъ су­ ществуетъ два направлешя, по коимъ лучи идутъ, не раздваиваясь. Не касаясь двуосныхъ кристалловъ, мы будемъ им'Ьть въ виду исключитель­ но одноосные кристаллы. ОпредЬ- лимъ изъ опыта показатели прелом- лешя обоихъ лучей, Vo и для всЬхъ направлен1й внутри кристалла; посл'Ь этого по (10) можемъ вычислить соотвЬтству1ощ1я скорости рас- п у ') Кристаллъ естеотвеппым!. обравомъ ограничснъ правильно раополозкеп- пыми плоскостями; поэтому отколотый куоокъ кристалла им'Ьетъ форму^геометри- чеокой фигуры куба, ромбоэдра, пирамиды и т. д.; попятно, что внутри кристалла етроеше по одному паправлегпю отличается отъ строевая по другому jianpaBjeiiiio. Аморфпыя т'Ьла ии ии^готъ опрод'Ьлеппыхъ правильныхъ (естсствениыхъ) границъ; оци одного строон1я по вс'Вм'ь пацрарлен1ям'ь.