Курс физики

142 V I I I , § 14 . и замечая, что v/Vi = Vi и v/va = V2, находимъ длину п у т и , про - ходимаго въ то же время св'Ьтомт& въ воздух'Ь или тэкъ назьгваема- го эквивалентнаго оптичеекаго пути, X = YX~ У|Ж,+ УЗ;ГА. Оптическимъ ходомь или просто ходолк луча между д в у м я TO^t- ками называется ихъ разстояше, разд'Ьленное на соотв^Ьтствующую длину волны луча; это разстояше мея{ду двумя точками выр аже­ но не въ центиметрахъ, а въ длииахъ волны. Если HaaOBObtb "и Хз длины волнъ въ первой и второй средахъ и X въ воздух'Ь,т о atj/Xj и Ж2/Х2 будутъ ходы нашего луча paq въ первой и второй сред'Ь, а ж/Х —ходъ луча на эквивадентномъ пути въ воздух-Ь, П о ni>e- дыдущему аз Via?] I Уз.Гз но X ;'v| Х| и X /vj = Xj (7); сл'ьд. • аз Ж| £ (?2 т. е. эквивалентные пути им'котъ одинакхе ходы или иначе: н а эк- вивалентныхъ путяхъ укладываются равныя числа волнъ. Ф а з а лу­ ча изменяется съ проходимымъ имъ путемъ; пройдя въ какой бы т ' о нк было сред'Ь путь равный еоотв'Ьтетвующей длин'Ь волны д у ч ъ принимаетъ прежнюю фазу; сл^Ьд., пройдя равные оптическ1е х о д ы , лучи измФняютъ одинаково свои фазы. Посл'Ь этого ясно, что при оцФнк'Ь разности фазъ двухъ л у ч е й , прошедшихъ чрезъ несколько различныхъ средъ, надо им^^ть в ъ ви­ ду не геометричесме пути (какъ это достаточно въ случай о дной среды), а ихъ оптическхе ходы. На путяхъ всФхъ лучей между двумя нормальными к ъ ним-ь поверхностями S и S' ( фи г . 153) укладываются равныя числа волнъ, как1я бы изм'Ьнеи1я л у ч и зд'Ьсь ни испытывали— о т р а ж е - nie, преломлен1еит,д. Отм'Ьтим.ъ одинъ частный случай:н а соби- рающее стекло MN (фиг . 1 5 4 ) падаютъ параллельные лучи s; они сходятся въ одну точку с ъ та­ кими фазами, каким и^облада ли на плоскости Е перпендикулярной