Курс физики

140 ГШ, § 14. а пока зам^тинъ, что при прямолииейномъ распространвн1и с в ф т а , при его отраженш и предомленш это явдете им'Ьетъ ifbcTo. Въ точку а (фиг, 142) доходятъ кол;ебан1я отъ всЬхъ э д е м е н - товъ поверхности S, но сохраняются только колебашя, к о т о р ы я высылаются изъ элемента f по нормальному къ поверхности S н а - правлешю; колебан1я же, высылаемая въ освещенную т о ч к у д р у г и ­ ми элементами, интерферируя зд'Ьсь, взаимно уничтожаются. Если изъ В (фиг. 149) лучъ доходить до точки S' т1осл§ о т р а . - жензя отъ зеркала MN, то всЪ элементы послЪдняго п о с ы л а ю т ' ь колебан1я въ S'\ изъ нихъ только тй, которыя высылаются э л е м е ы - томъ зеркала около точки падешя а, сохраняются; кодебанш ж е , посылаемыя въ 8 ' другими элементами зеркала, зд'Ьсь и н т е р ф е р и , - руютъ и взаимно уничтожаются. Всяшй элементъ а (фиг. 150) зеркальной поверхности MN с о - пряженъ съ ближайшимъ къ нему элементомъ (полюсомъ) у п а д а ю щ е й : волны S и съ ближайшимъ элементомъ q отраженной волны S' т а к ъ , что а освещается только изъ р и освЬщаетъ только каждыйи з ъ л;оманныхъ лучей p'a's',... между сопряженными точками им.'Ь- етъ одинаковую ддину и представляетъ кратчайтгй путь^ п о к о т о ­ рому изъ точки f «ожно дойти до 2, заходя при этомъ н а п о в е р х ­ ность MN, Этотъ принципъ равносиленъ законамъ отразкенг я—одно положеше вытекаетъ изъ другого. ВсЬ лучи, выйдя изъ S съ одинакими фазами достигаютъ S ' также съ одинакими фазами. Если S сокращается въ о д н у т о ч к у , делается светящею точкою, то S' тоже обращается въ о д н у т о ч к у , въ изображен1е первой; слЬд, лучи, вышедш1е изъ одной с в е т я щ е й : точки, сходятся ьъ ея изображены съ одинакими фазами и в з а и м н о усиливаются. Пр инципъ к р а т ч а й ш а г о п у т и применяется къ п р я м о л и­ нейному распространенш св'Ьта и къ его отраженш; ос тановимся г лишь на второмъ случа'Ь, такъ какъ первый очевиденъ. Пусть св'Ьтящая точка находится въ S (фиг. 151); и з ъ нея п а - 2 фиг. 149. фиг. 160.